Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 94 95 96 97 98 99 100... 163 164 165

	 Безгистерезисная кривая намагничивания. Форма основной кривой намагничивания обусловлена существованием доменной структуры и ме­ханизмом намагничивания (см. раздел 6.4.2). Для достижения намагничен­ности насыщения необходима затрата энергии источника намагничиваю­щего поля, преодолевающего силы внутреннего трения, противодейст­вующие намагничиванию. При построении безгистерезисной кривой энергию, требующуюся для преодоления сил трения, подают от дополнительного источника. Каждая точка безгистерезисной кривой получается при одновременном действии слабого постоянного магнитного поля, например Ha, и переменного поля, амплитуда которого плавно убывает от значения, соответствующего насыщению, до нуля при ка­ждом значении постоянного поля (рис. 6.14). В результате индукция возрастает от значения Ba до Bd, соответствующая последней точка a' лежит на безгистерезисной кривой. Безгистере-зисная кривая обратима, отличается высокой маг­нитной проницаемостью ца h, практически по­стоянной при индукциях от нуля до (0,5.. .0,7) Bs. Отклонение безгистерезисной кривой от , Рис. 6.14. Безгистерезисная оси ординат обусловлено дефектами кристалли- и обычная (2) кривые ческой структуры материала. намагничивания 6.3.2. Магнитные параметры петли гистерезиса Вследствие необратимости процессов намагничивания зависимость индукции от напряженности циклически изменяющегося магнитного поля оказывается неоднозначной и несовпадающей с основной кривой. Петлей гистерезиса называют замкнутую кривую В (H) или M (H), получающуюся при периодическом, медленном изменении намагничи­вающего поля в заданных пределах, которым соответствуют установив­шиеся значения индукции или намагниченности. Явления гистерезиса не наблюдаются в областях очень слабых и, напротив, очень сильных маг­нитных полей. Причины этих эффектов будут рассмотрены ниже. Симметричная петля гистерезиса получается при изменении напря­женности намагничивающего поля в пределах ± H. Петля называется мак­симальной, если Hmax = Hs, и частной, если Hmax < Hs (рис. 6.15). Любая частная петля гистерезиса заключена внутри максимальной. Основная кривая намагничивания является геометрическим местом вершин частных петель гистерезиса. 97 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу