Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 87 88 89 90 91 92 93... 163 164 165

	 построением. На прямую ox от точки o откладывают отрезок oa =1/3 ox, из точки a восстанавливают перпендикуляр до пересечения с осью образца в точке b. Прямая bx и определяет направление поля образца. Рис. 6.6. Определение поля H, создаваемого намагниченным образцом 1 в произ­вольной точке x (а), и размещение образца и магнитной стрелки 2 в первом гаус­совом положении (б): Н Зем — горизонтальная составляющая магнитного поля Земли Для первого гауссового положения (рис. 6.6,б) в = 0 и, следовательно, . (6.13) Здесь M - намагниченность образца, V - его объем. На магнитную стрелку со стороны поля образца действует вращающий момент . (6.14) Здесь P' - магнитный момент стрелки, <р - угол между продольной осью стрелки и вектором поля образца. Из уравнений (6.13) и (6.14) следует . (6.15) Так как sin^ = sin(90°-а) = cosa (где а - угол между направлением го­ризонтальной составляющей земного поля и продольной осью стрелки), то . (6.15 а) В момент равновесия магнитной стрелки на нее действует также вращаю­щий момент со стороны земного поля, равный и противоположный вра­щающему моменту поля образца (противодействующим моментом со сто­роны закрученной нити подвески образца пренебрегаем) . (6.16) Приравняв правые части уравнений (6.15,а) и (6.16), получаем 90 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу