Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 86 87 88 89 90 91 92... 163 164 165

	 катушке Ьк, добиваются восстановления исходного положения образца, что происходит в момент восстановления исходных показаний гальвано­метра. В этот момент отсчитывают величину компенсирующего тока по показаниям миллиамперметра mA, по которой определяют силу, дейст­вующую на образец. Существуют и другие конструкции маятниковых весов, отличающиеся способами отсчета нулевого положения образца и уравновешивания весов. Кроме рассмотренных существуют также приборы для измерения магнитной восприимчивости принципиально иных конструкций. Высокой чувствительностью обладают крутильные весы. Сила, дейст­вующая со стороны неоднородного магнитного поля на образец, закреп­ленный с помощью горизонтальной державки на вертикальной нити под­веса, вызывает поворот образца и закручивание подвески. Возвращение образца в исходное положение обычно осуществляется электромагнитным методом; известны также весы с электростатической компенсацией. Метод неподвижного образца заключается во взаимодействии намаг­ничиваемого неподвижно установленного образца со стержневидным не­большим постоянным магнитом, подвешенным на тонкой упругой нити. Метод обладает очень высокой чувствительностью: возможно измерять изменения xV порядка 10 ...10 . 6.2.3. Магнитометрический метод определения магнитной восприимчивости Рассмотренный ниже метод по существу является разновидностью ме­тода неподвижно закрепленного образца. Не останавливаясь подробно на конструкции магнитометров, рассмотрим принципиальные основы метода. Цилиндрический образец намагничивается полем соленоида H и взаимодействует с магнитной стрелкой, представляющей собой намагни­ченный стерженек, подвешенный за его середину на вертикальной нити. Поле H, намагничивающего соленоида компенсируется в месте располо­жения магнитной стрелки равным и противоположно направленным полем другого соленоида. Таким образом, на магнитную стрелку действует толь­ко поле H, создаваемое намагниченным образцом. В общем случае напря­женность поля H в произвольной точке x (рис. 6.6,а) , (6.12) где P - магнитный момент образца, L - расстояние от центра образца до точки x. Формула справедлива при условии что L □ l, где l - длина образ­ца. Направление поля H совпадает с прямой bx, полученной следующим 89 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу