Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 81 82 83 84 85 86 87... 163 164 165

	 ченность. Следующая схема иллюстрирует ориентацию спиновых магнит­ных моментов на 3d оболочке важнейших ферромагнетиков: Двузначные числа перед символами элементов - их номера в перио­дической системе Д.И. Менделеева. В ряду железо-кобальт-никель уменьшается число нескомпенсированных параллельных спиновых маг­нитных моментов (четыре, три и два на каждый атом соответственно) и ос­лабевает ферромагнетизм. Результирующие атомные магнитные моменты самопроизвольно устанавливаются параллельно в пределах каждого доме­на. При нагревании ферромагнетика тепловое движение разрушает само­произвольную параллельную ориентацию атомных магнитных моментов и выше некоторой температуры, называемой температурой, или точкой Кю­ри (в), тело утрачивает ферромагнитные свойства и становится парамагне­тиком (см. раздел 6.7.1). 6.1.5. Антиферромагнетики В некоторых веществах взаимодействие соседних атомов приводит к антипараллельной ориентации их магнитных моментов. Такие вещества называются антиферромагнетиками (Mn, Cr, MnO, FeO, a-Fe2O3, CrCl2 и другие). Строение антиферромагнетика можно представить как взаимное проникновение двух магнитных подре-шеток с одинаковыми атомными маг­нитными моментами, ориентирован­ными антипараллельно (рис. 6.1,а). На­магниченность этих подрешеток вза­имно компенсируется и результирую­щий магнитный момент равен нулю. Антиферромагнетики обнаружи­вают лишь слабую намагниченность, зависящую от напряженности магнит-Рис. 6.1. Схемы магнитного строения J ^ антиферромагнетика (а) и темпера- ного поля. Это обусловлено неполно-турной зависимости его магнитной той компенсации магнитных моментов восприимчивости (б) подрешеток. Магнитная восприимчи- вость антиферромагнетиков возрастает с повышением температуры вслед­ствие постепенного разрушения тепловым движением строгой попарно ан­типараллельной ориентации атомных магнитных моментов. При темпера­туре TN, называемой точкой Нееля, происходит полное разрушение маг­нитных подрешеток, и тело превращается в парамагнетик, подчиняющийся закону Кюри - Вейса (рис. 6.1,б). Значение точки Нееля может быть суще­ственно различным, например TN хрома 420 К, а TN VCl3 30 К. 84 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу