Здесь то,
тэ - масса образца и эталона соответственно; T0 -
начальная
температура образцов;
T1, T2 -
конечная температура образца и эталона;
Жо, W3 - мощность, выделяющаяся в образце и
эталоне при пропускании
импульса тока.
Вычитая из уравнения (2.19) уравнение (2.20),
получаем
, (2.21) откуда находим
. (2.22)Если то =
тэ = т ,
Со (т)
=
Сэ (т) =
C(т), то уравнение (2.22)
принимает вид
. (2.23)Последнее уравнение справедливо
при условии, что при пропускании второго импульса тока выделение скрытой
энергии в образце не происходит, то есть вся поглощенная энергия
деформации выделилась при первом нагреве.
Во время опыта записывают с
помощью магнитоэлектрического шлейфового осциллографа ток через образцы и
падение напряжения на них. Зная температурный коэффициент сопротивления
материала образцов, можно для любого момента времени рассчитать их
температуры и количества сообщенной им теплоты, затем рассчитать
теплоемкость в зависимости от времени и температуры. Это позволяет
вычислить скрытую энергию деформации по уравнению (2.23).
2.3. Применение калирометрии
Калориметрические измерения
позволяют полнее изучить сущность многих процессов, протекающих в
металлических сплавах при их термической обработке. В качестве
примера рассмотрим применение калориметрии для изучения распада
мартенсита в углеродистых сталях и в безуглеродистых сплавах на
железоникелевой основе.
Температурная зависимость
кажущейся теплоемкости закаленных углеродистых сталей существенно
зависит от содержания углерода в исходном мартенсите (рис.
2.10).
Снижению кажущейся теплоемкости
Cp' соответствует выделение теплоты в образце
вследствие протекания процессов отпуска. В
высокоугле-
