догрев образца. Таким образом,
кривая Дt
=
f1 (т) характеризует распределение
тепловых эффектов во времени, а кривая Wo =
f2
(т) - их величину. На основании
этих зависимостей, а также записи tО = f3
(т) после их обработки
получают результат в форме зависимости W = f
(tО).
Для получения неискаженной
картины распределения по температуре и величины тепловых эффектов при
однократном нагреве разработан метод трех образцов. Исследуемый
образец и два одинаковых эталона нагреваются в адиабатических
условиях внутренними нагревателями. Поддерживая нулевую разность
температур между образцом и одним из эталонов, измеряют мощность
дополнительного подогрева последнего. Одновременно измеряют разность
температур между образцом и вторым эталоном, нагреваемым с постоянной
мощностью.
2.2.4. Импульсная калориметрия
В разделах 2.2.2 и 2.2.3
показано, что устранение потерь тепла при калориметрических
измерениях достигается путем значительного усложнения конструкции
калориметров и методики измерений. Возможен более простой способ
уменьшения тепловых потерь. Если скорость нагрева резко увеличить, то
длительность опыта можно сделать очень малой, что приведет к снижению
тепловых потерь до пренебрежимой величины. На этом и основана импульсная
калориметрия.
Рассмотрим определение скрытой
энергии, накопленной при пластической деформации металла,
дифференциальным импульсным методом. Через два одинаковых последовательно
соединенных образца, один из которых отожжен, а другой деформирован,
пропускают короткий (порядка 10 с) импульс тока большой силы. Образцы
представляют собой отрезки проволоки длиной 15...50 мм и диаметром 0,1...0,3 мм.
Деформированный образец нагревается джоулевой теплотой и выделяющейся
скрытой энергией пластической деформации Е. Отожженный образец, служащий
эталоном, нагревается только джоулевой теплотой. Количество теплоты,
выделяющейся в образце,
, (2.19)а в эталоне
