Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 136 137 138 139 140 141 142... 163 164 165

	 Влияние неферромагнитных частиц на коэрцитивную силу обуслов­лено возникновением на них вторичной доменной структуры, или домен­ной субструктуры - шлейфов (рис. 6.61). При росте домена А в сторону домена Б шлейф удлиняется и граничная энергия возрастает на величину yd Ax, где у = K1S (д - толщина междоменной границы), d - размер вклю­чения, Ax - смещение границы между доменами A и Б. При условии K1 □ Asa« AsMs (a - спонтанная намагниченность) и если д□ d, то, со­гласно теории Кондорского (6.63) где а - объемная доля включений (обычно равна 0,01...0,1). Рис. 6.60. Схема концентрационной зависимости коэрцитивной силы в сплавах с ограниченной раство­римостью (раствор замещения) Рис. 6.61. Доменная субструктура у неферромагнитного включения Влияние напряжений на коэрцитивную силу существенно при усло­вии K1 □ Asat (ai - внутреннее напряжение). Для расчета принята модель распределения внутренних напряжений, приведенная на рис. 6.62. Если /□ S,то . (6.64) Если же l □ д, то . (6.65) Наивысшая коэрцитивная сила достига­ется при l = д . (6.66) Рис. 6.62. Упрощенная схема рас­пределения внутренних напряже­ний при линейно-напряженном со­стоянии 139 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу