Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 10 11 12 13 14 15 16... 163 164 165

	 пературе (точки начала и конца превращения - 1 и 2 соответственно -практически совпадают ), близкой к равновесному значению точки А1. При ускоренном охлаждении со скоростью V2 превращение протекает между точками 3 и 4, то есть происходит в интервале температур, лежащем зна­чительно ниже А1. В случае еще более быстрого охлаждения со скоростью V3, лежащей между нижней и верхней критической скоростями закалки, перлитное превращение, начавшись в точке 5, до конца не доходит и пре­кращается в точке 6. Оставшаяся часть аустенита превращается в мартенсит, начиная с точки 7 (мартенситная точка). Следовательно, на дифференциальной кри­вой будет два пика. Наконец, при очень быстром охлаждении со скоростью V4 перлитное превращение совсем не развивается, а, начиная с точки М8, образуется мартенсит - происходит закалка стали. 1.2.4. Определение теплоты фазового превращения методом дифференциального термического анализа При сравнительно невысоких температурах, когда можно пренебречь лучистым теплообменом, методом ДТА можно не только определить тем­пературу превращения в образце, но и измерить его тепловой эффект. При указанном условии количество теплоты, полученной образцом, определя­ется законом Ньютона: , (1.5) здесь а - коэффициент теплопередачи; tIl - температура печи или блока; ^ -температура образца; т - время. Из этого следует, что при отсутствии превращения количеству тепло­ты, полученному образцом при нагреве от t1 до t2 , пропорциональна пло­щадь S1 на термограмме, ограниченная прямыми нагрева печи и образца и отрезками ординат, соответствующих t1 и t2 , заключенными между этими прямыми (рис. 1.12,а). Площадь S2 (рис. 1.12,б) пропорциональна полной теплоте превращения (на всю массу образца). Если тепловые свойства об­разца не изменились в результате превращения, то теплоте, затраченной на нагрев образца от t1 до t2 после превращения, пропорциональна площадь S3 (рис. 1.12,в). Из рис. 1.12,а и 1.12,в следует, что S1 = S3. Так как S1 и S3 имеют общую часть, то, сравнивая S2, S3 и S4 (рис. 1.12,г), получаем, что S2= S4. Таким образом, площадь S4 на рис. 1.12,г пропорциональна теп­ловому эффекту превращения. В свою очередь, этой последней площади пропорциональна гораздо большая площадь под пиком дифференциальной кривой. 13 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу