Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 126 127 128 129 130 131 132... 163 164 165

	 Температурная зависимость магнитной проницаемости существенно изменяется с напряженностью поля. Максимумы начальной и максималь­ной проницаемости вблизи температуры Кюри (см. рис. 6.43) обусловлены низкой магнитной анизотропией при высоких температурах. При 500 °С, когда намагниченность насыщения еще мало отличается от ее значения при 20 °С, постоянная K1 уже мала (рис. 6.44). Так как константа K1 ха­рактеризует разность работ намагни­чивания в легчайшем и в заданном направлениях, то ее уменьшение оз­начает облегчение намагничивания в направлениях, отличных от легчай- шего. Этому соответствует возраста­ние магнитной проницаемости. Рис. 6.44. Температурная зависимость намагниченности насыщения и кон­стант магнитной анизотропии K1 и K2 Температурная зависимость ин­дукции также определяется напряженностью магнитного поля (рис. 6.45). В сильных полях температурные изменения индукции обратимы. Переход от ферромагнитного к парамагнитному состоянию происходит плавно, по­ степенно, что приводит к некоторой неопределенности точки Кюри. Это привело к разработке различных ме­тодов ее определения. Метод термодинамических ко­эффициентов считается наиболее правильным. Экспериментально оп­ределяется удельная намагничен­ность (намагниченность 1 г вещества) a = as + ai, где as - удельная само­ произвольная намагниченность, a. - удельная истинная намагничен­ность, вызванная наложением поля Рис. 6.45. Влияние напряженности маг­нитного поля (числа у кривых) на темпе­ратурную зависимость индукции железа Н (намагниченность парапроцесса). Истинное намагничивание вблизи точки Кюри описывается уравнением . (6.61) Здесь а и в - термодинамические коэффициенты, зависящие от давления и температуры. Точка Кюри определяется условиями: as = 0, а = 0. Коэф­фициент а в точке Кюри меняет знак: при T < Tc а < 0, а при T > Tc а> 0. 129 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу