Физические методы исследования металлов и сплавов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Физические методы исследования металлов и сплавов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 119 120 121 122 123 124 125... 163 164 165

	 Необходимо иметь в виду, что если ток перемагничивания уменьша­ли, то вследствие необратимости процессов намагничивания перед сбра­сыванием катушки L2 с образца последний должен вновь быть намагничен до насыщения, после чего включают ранее установленный ток перемагни-чивания и сбрасывают катушку с образца. При увеличении тока перемаг-ничивания повторного намагничивания образца не требуется. Сказанное иллюстрируется схемой, приведен­ной на рис. 6.36. Точки а, б - возможные варианты магнитного состояния образца при первом включе­нии тока перемагничивания. 1 - изменение магнит­ного состояния образца при увеличении тока пере-магничивания, 2 - тоже при уменьшении тока. Ка­жущееся значение коэрцитивной силы Hc , полу­чаемое при уменьшении тока перемагничивания в случае «б», может оказаться значительно меньше ее Рис. 6.36. Схема измене­ния магнитного состоя­ния образца при изме­рении коэрцитивной сил истинного значения Hc . В момент сбрасывания с образца измеритель­ная катушка перемещается в области магнитного поля соленоида L1 неизменной величины, поэтому показания баллистического гальванометра пропорциональны намагничен­ности образца. Следовательно, рассмотренным методом определяется ко­эрцитивная сила по намагниченности. Вычисление коэрцитивной силы производится по формуле , (6.55) где i - сила тока перемагничивания, соответствующая нулевому показанию баллистического гальванометра в момент сбрасывания баллистической ка­тушки с образца; к - постоянная соленоида L1, определяемая эксперимен­тально. Коэрцитивная сила по индукции определяется в замкнутой (почти замкнутой) магнитной цепи. Для этой цели часто применяют устройства, представляющие собой по существу малогабаритные упрощенные пермеа­метры электродинамического типа (рис. 6.37). Образец 1 и ярмо электромагнита 3 образуют почти замкнутую маг­нитную цепь. Неполнота замыкания цепи обусловлена зазором в ярме, не­обходимым для размещения подвижной рамки измерителя индукции. Ка­тушки 2 и 6 служат для намагничивания и перемагничивания образца. Пе­реключателем 7 катушки поочередно подключаются к источнику тока на­магничивания 8 или перемагничивания 9. Намагнитив образец, в катушки 2 и 6 включают ток противоположного направления. Одновременно вклю­чают ток в рамку 4, расположенную в зазоре ярма. Взаимодействие маг- 122 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу