Материаловедение

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Материаловедение

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 67 68 69 70 71 72 73... 382 383 384

	 70 Закономерности формирования структуры материалов атомной плоскости. Оставшаяся ее часть становится новой полупло­скостью, которая заканчивается краевой дислокацией. Незначительного смеще­ния небольшой группы атомов оказы­вается достаточно для перемещения дислокации на одно межатомное рас­стояние (рис. 4.4, а, б). При постоянно действующем напряжении дислокация как бы по эстафете передается от одной атомной плоскости к другой, последова­тельно вытесняя при этом каждый со­седний «правильный» ряд атомов. Про­цесс повторяется до тех пор (рис. 4.4, в), пока дислокация не выйдет на поверх­ность кристалла и его верхняя часть сдвинется относительно нижней на одно межатомное расстояние (рис. 4.4, г). При этом на поверхности кристалла обра­зуется ступенька величиной в вектор Бюргерса. В плоскости скольжения обычно рас­положены десятки дислокаций. Их по­следовательное перемещение вдоль пло­скости скольжения развивает процесс пластического течения. Высота ступень­ки при этом увеличивается пропорцио­нально числу дислокаций, выходящих на поверхность кристалла. Ступенька, видимая под микроскопом, называется линией скольжения. Деформация разви­вается неоднородно, линии скольжения располагаются на различном расстоя­нии друг от друга. Группы близко рас­положенных линий скольжения обра­зуют полосы скольжения. Пластическая деформация монокристаллов развивает­ся, в первую очередь, по той системе скольжения, где касательные напряже­ния раньше достигают критической ве­личины. Начальную стадию деформа­ции называют стадией легкого скольже­ния; деформация монокристалла на этой стадии может достигать десятков процентов. С ростом деформации скольжение распространяется на другие системы, и возникает множественное скольжение. На этой стадии дислокации перемещаются в пересекающихся пло­скостях, возрастает сопротивление их движению, и образуется сложная дисло­кационная структура. Скольжение дислокаций не связано с диффузией, так как происходит без переноса массы. Этим объясняется срав­нительная легкость такого передвиже­ния дислокаций и при отрицательных температурах, когда скорость диффузии мала. В процессе скольжения возникают новые дислокации, и их плотность по­вышается от 108 до 1012 см-2 (более высокую плотность получить нельзя из-за появления трещин и разрушения ме­талла). Существует несколько механиз­мов образования новых дислокаций, важным из них является источник Фран­ка-Рида (рис. 4.5). Под действием каса­тельного напряжения закрепленная дис­локация выгибается, пока не примет форму полуокружности. С этого момен­та изогнутая дислокация распростра­няется самопроизвольно в виде двух спиралей. При встрече спиралей возни­кают расширяющаяся дислокационная петля и отрезок дислокации. Отрезок занимает исходное положение, и генера­тор дислокаций готов к повторению цикла. Один источник Франка-Рида способен образовать сотни новых дис­локаций. В основе упрочнения металла при де­формировании лежит прежде всего по­вышение плотности дислокаций. Движению дислокаций мешают раз­личные препятствия границы зерен, Рис. 4.5. Последовательность образования (1 — 7) новой дислокации при действии источ­ника Франка — Рида rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу