Материаловедение

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Материаловедение

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 352 353 354 355 356 357 358... 382 383 384

	 Материалы с особыми электрическими свойствами 355 ление притяжения облегчает ориента­цию диполей, а усиление теплового движения ей мешает. В связи с этим по­ляризация сначала увеличивается до не­которого максимума, а затем умень­шается. Самопроизвольная поляризация на­блюдается только у одного класса диэ­лектриков—сегнетоэлектриков. При охлаждении сегнетоэлектрика ниже опре­деленной температуры, которую назы­вают точкой Кюри, самопроизвольно, без внешних воздействий, возникает по­ляризация. Объем сегнетоэлектрика раз­бивается на домены, в каждом из ко­торых вещество сильно поляризовано. В отсутствие поля домены расположены беспорядочно, и суммарная поляриза­ция равна нулю. При наложении поля поляризация увеличивается нелинейно благодаря переориентации поляризации доменов. При циклическом изменении поля от + Е до —Е возникает петля ги­стерезиса (рис. 17.25). Когда напряжен­ность поля возрастает, поляризация до­стигает насыщения; при этом е увеличи­вается до максимального значения и вновь уменьшается. По аналогии с ферромагнетиками напряженность по­ля Ес, при которой меняется направле­ние поляризации, называется коэрцитив­ной силой. Когда Ес < 0,1 МВ/м, сегне-тоэлектрик является мягким; когда Ес > > 1 МВ/м, материал жесткий. Известно около 500 сегнетоэлектриков. Они при­надлежат к классу активных диэлектри- ков, которые используются для генера­ции и преобразования электрических сигналов. Между электрическими, меха­ническими, тепловыми и другими свой­ствами сегнетоэлектриков существуют нелинейные зависимости. Значения свойств вблизи точки Кюри имеют мак­симумы или минимумы. В частности, максимальное значение е достигается около точки Кюри. Электропроводимость твердых ди­электриков связана с появлением в них свободных ионов или электронов. Ос­новное значение имеет ионная проводи­мость, обусловленная примесями. Электропроводимость диэлектрика подразделяют на объемную (сквозную) и поверхностную. Каждая из них харак­теризуется своим удельным электриче­ским сопротивлением - объемным ру (Ом • м) и поверхностным рх (Ом). Диэлектрики имеют высокое удельное объемное электрическое сопротивление (р^^ДО12 Ом-м). При нагреве оно по­нижается в результате роста подвижно­сти ионов. Поверхностное электрическое сопро­тивление рх зависит как от состава и структуры диэлектрика, так и состоя­ния его поверхности и влажности среды. Загрязнения и влага на шероховатой или пористой поверхности образуют проводящую пленку, диэлектрик может полностью утратить изоляционные свойства, хотя его объемное электриче­ское сопротивление при этом останется высоким. Для повышения поверхностно­го электрического сопротивления по­верхность изделий стремятся сохранить чистой и гладкой, используя для этого покрытия-лаки и эмали. Диэлектрические потери предста­вляют собой часть энергии электриче­ского поля, которая превращается в диэлектрике в теплоту и нагревает его. При частотах свыше 20 кГц величина потерь становится одним из самых важных параметров диэлектрика. Для определения потерь диэлектрик удобно рассматривать как конденсатор Рис. 17.25. Зависимость поляризации Р (а) и диэлектрической проницаемости £ (б) сег­нетоэлектрика от напряженности поля Е 12* rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу