Материаловедение

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Материаловедение

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 323 324 325 326 327 328 329... 382 383 384

	 Глава 16. МАТЕРИАЛЫ С ОСОБЫМИ ТЕПЛОВЫМИ СВОЙСТВАМИ 16.1. Сплавы с заданным температурным коэффициентом линейного расширении К этой группе материалов относят сплавы системы Ре-№. При больших содержаниях никеля в сплавах образует­ся непрерывный ряд твердых растворов с ГЦК решеткой (см. рис. 15.9). Соглас­но правилу Курнакова температурный коэффициент линейного расширения твердых растворов в функции состава изменяется по непрерывной криволиней­ной зависимости. В сплавах Ре-№ эта зависимость более сложная (рис. 16.1), что дает возможность создавать сплавы с малым температурным коэффициен­том линейного расширения -инварные сплавы. Заниженное значение температурного коэффициента линейного расширения в ин-варных сплавах имеет ферромагнитную при- роду и объясняется большой магнитострик-цией парапроцесса. Во всех ферромагнитных материалах, кро­ме сплавов инварного типа, намагниченность М8 в области парапроцесса с ростом поля практически не меняется (рис. 16.2) (штрихо­вая линия). В сплавах инварного типа намагничен­ность в этой области увеличивается (сплош­ная линия) в результате дополнительной ориентации спиновых моментов элек­тронов, несколько разориентированных те­пловым движением, и вызывает большие магнитострикционные явления. Магнитострикция - изменение размеров ферромагнетика при его намагничивании (см. гл. 15). В области технического намагни­чивания (Я < Я5) магнитострикция носит ли­нейный характер, в области парапроцесса (Я > Я5)-объемный. Такие же явления возникают под влия­нием внутреннего магнитного поля ферро­магнетика (рис. 16.3): в отсутствие внешнего поля форма и размер домена искажены маг-нитострикцией. Истинные размеры выя­вляются лишь при нагреве до температур выше температуры точки Кюри (( > 6), когда устраняются все магнитострикционные де­формации в связи с переходом в парамаг­нитное состояние. Истинные размеры доме­на условно показаны на рис. 16.3 в виде наименьшего квадрата. При охлаждении до температур ниже точки Кюри (г < 6) линей­ная магнитострикция искажает форму доме­на, вытягивая его в направлении вектора самопроизвольной намагниченности (превра­щая квадрат в прямоугольник). Объемная магнитострикция увеличивает размеры доме­на (прямоугольника). В крист&члах ферромагнетика, исключая сплавы инварного типа, магнитострикция, возникшая из-за внутреннего поля, не обна­руживается, так как объемная магнитострик­ция в них мала, а линейная-компенсируется деформацией доменов в различных напра­влениях. В сплавах же инварного типа раз­меры ферромагнетика оказываются увели- А/і, % N1 Рис. 16.1. Зависимость температурного коэф­фициента линейного расширения от содержа­ния никеля в желез оникелевых сплавах: / — а-фаза; 2 — у-фаза rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу