Материаловедение

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Материаловедение

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 316 317 318 319 320 321 322... 382 383 384

	 Материалы с особыми магнитными свойствами 319 ТАБЛИЦА 15.9. Значения Нс однодоменных кристаллов для различных видов анизотропии Анизотропия Нс, кА/м Ие Со N1 Кристаллографическая Формы Магнитно-упругая для о = 200 МПа 40 850 48 480 700 48 11 252 320 нитными характеристиками (точкой Кюри 8, константой анизотропии К и намагниченностью насыщения М5). Для железа диаметр однодоменного кристалла равен 0,05 мкм. Для однодоменных частиц значения Нс определяются различными видами анизотропии (табл. 15.9). Значения Нс за­висят от константы кристаллографиче­ской анизотропии К и намагниченности насыщения М5. Наибольшее значение К и Нс среди рассматриваемых метал­лов имеет кобальт, а наименьшее-ни­кель, поэтому кобальт используется в большинстве магнитно-твердых мате­риалов. Влияние анизотропии формы на Нс велико для всех ферромагнетиков, и оно более сильное, чем влияние остальных видов анизотропии. Анизотропия формы вызывает появление размагничи­вающего поля Нр, так как магнитная си­стема не замкнута (рис. 15.17). Такое противоположно направленное поле Нр уменьшает намагничивающее поле и тем самым увеличивает Нс. Величина Яр анизотропна, а поэтому для однодо­менного неравноосного кристалла зна­чение Нс зависит от отношения осей кристалла (рис. 15.18). Рис. 15.16. Изменение магнитной индукции В и удельной магнитной мощности при размагничивании магнитно-твердого ма­териала ния соответствует большей магнитной мощности. Размагничивание связано с теми же процессами, что и намагничивание: сме­щением доменной стенки и вращением векторов намагничивания. Необрати­мость этих процессов приводит к несов­падению кривых намагничивания и раз­магничивания, а при перемагничивании к появлению петли гистерезиса. Суще­ствующие теории необратимость про­цессов намагничивания связывают либо со смещением доменной стенки, либо с вращением векторов. В последнем слу­чае даются количественные закономер­ности, определяющие Нс. При различ­ном химическом составе и структурном состоянии материала доля участия ка­ждого из этих двух процессов различна, но для большинства магнитно-твердых материалов основным процессом при размагничивании, видимо, является про­цесс вращения векторов намагничива­ния, который и определяет величины Нс, Вг и сотах. Для однодоменных кристаллов раз­магничивание идет только в резуль­тате вращения векторов намагничива­ния. Размер однодоменных кристаллов оп­ределяется формой кристалла, параме­тром кристаллической решетки и маг- Рис. 15.17. Размагничи­вающее поле однодомен­ного неравноосного крис­талла rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу