Материаловедение

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Материаловедение

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 302 303 304 305 306 307 308... 382 383 384

	 Материалы с особыми магнитными свойствами 305 до + Я5, уменьшать до нуля (см. рис. 15.6), то индукция сохранит определенное значение Вг, называемое остаточной индукцией. На­магничивание поликристалла полем обрат­ного знака уменьшает индукцию В, и при на­пряженности поля Яс индукция падает до нуля. Напряженность магнитного поля, рав­ная Яр называется коэрцитивной силой. При перемагничивании от + Я5 до — Я, и обрат­но кривые не совпадают. Площадь, ограни­ченная этими кривыми, определяет потери на гистерезис или перемагничиванне. Кривая намагничивания и форма петли ги­стерезиса-важнейшие характеристики фер­ромагнетика, так как они определяют ос­новные его константы, а следовательно, н области применения. При намагничивании изменяется доменная структура поликристалла ферромагнетика (рис. 15.7). При слабых полях наблюдается смещение границ доменов, в результате чего происходит увеличение тех доменов, векторы намагниченности которых составляют с на­правлением поля Я (ось х) меньший угол. Эти домены находятся в энергетически вы­годном положении и при увеличении напря­женности поля продолжают расти, что со­провождается переориентацией моментов атомов (см. рис. 15.4). На начальном этапе (участок О А) процесс обратим. Затем он при­обретает необратимый характер и сопрово­ждается интенсивным ростом индукции (уча­сток АВ). Процесс смещения доменных сте­нок продолжается до тех пор, пока не -flw Рис. 15.6. Петля гистерезиса ферромагнетика имеется шесть направлений легкого намаг­ничивания, развернутые друг относительно друга на 90 или 180°, по которым и ориенти­руются векторы намагниченности доменов (см. рис. 15.3). Удельная энергия (Дж/м3), которую необ­ходимо затратить на перемагничиванне из направления легкого намагничивания в направление трудного намагничивания (за­штрихованная зона на рис. 15.5), называет­ся константой кристаллографической ма­гнитной анизотропии — К. Например, для железа при 20 °С К = 4,2-104 Дж/м3. В поликристаллических материалах эф­фекты анизотропии усредняются, поэтому магнитная анизотропия не обнаруживается. Однако прокаткой можно создать кристал­лографическую анизотропию, которая облег­чит намагничивание. Магнитная индукция-плотность магнит­ного потока определяется как сумма внешне­го Я и внутреннего М магнитных полей: В = ц0(Я + М), (15.2) где магнитная постоянная и0 = 4п ■ 10 ~ 7 Гн/м. Интенсивность роста индукции при увели­чении напряженности намагничивающего по­ля характеризует магнитная проницае­мость п. Она определяется как тангенс угла наклона к первичной кривой намагни­чивания В=/(Я) (рис. 15.6). При этом различают начальную магнит­ную проницаемость пн при Я«0 а макси­мальную ц^. Кроме абсолютной магнитной проницае­мости Uj, имеющей размерность Гн/м, используют безразмерную относительную магнитную проницаемость и' = и/ц0, которая связана с магнитной восприимчивостью со­отношением H' = l+fcm. (15.3) Процессы намагничивания полностью не­обратимы. Если магнитное поле, доведенное Рис. 15.7. Изменение индукции и домен­ной структуры при намагничивании ферро­магнетика rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу