Материаловедение

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Материаловедение

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 300 301 302 303 304 305 306... 382 383 384

	 Раздел второй Материалы с особыми физическими свойствами Глава 15. МАТЕРИАЛЫ С ОСОБЫМИ МАГНИТНЫМИ СВОЙСТВАМИ 15.1. Общие сведения о ферромагнетиках Все материалы, помещенные во внешнее магнитное поле, намагничиваются. Намагни­чивание связано с наличием у составляющих материал атомов (или ионов, молекул) ми­кроскопических магнитных моментов. Для единичного атома без внешнего магнитного поля магнитный момент суммируется из век­торов орбитальных и собственных (спи­новых) моментов электронов, принадлежа­щих данному атому. Магнитным моментом ядра пренебрегают, так как он значительно меньше магнитных моментов электронов. Макроскопической характеристикой на­магничивания материалов служит величина намагниченности М, равная суммарному магнитному моменту атомов единицы объема. Установлена связь намагниченности М с напряженностью Н внешнего магнитного поля: M = kji, (15.1) где кт-безразмерный коэффициент пропор­циональности называют магнитной вос­приимчивостью материала. В зависимости от знака и величины маг­нитной восприимчивости все материалы под­разделяют на диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики. Диамагнетики -материалы, которые на­магничиваются противоположно приложен­ному полю и ослабляют его, т. е. имеют /ст<0(от — Ю-4 до — 10"7). Отрицательная магнитная восприимчивость связана с дей­ствием магнитного поля на орбитальный магнитный момент электрона. Согласно пра­вилу Ленца, в атоме возникает добавочный магнитный момент, направленный против поля (диамагнитный эффект). Диамагнетизм присущ всем веществам, но выражен слабо. Он проявляется только тог­да, когда спиновые моменты всех электронов в атоме взаимно скомпенсированы или диа­магнитный эффект преобладает над неском-пенсированным спиновым моментом. К диа- магнетикам относятся инертные газы, непе­реходные металлы (Ве, 7л\, РЬ, Си, к% и др.), полупроводники (ве, 81), диэлектрики (поли­меры, стекла и др.), сверхпроводники. Парамагнетики -материалы, которые име­ют кт > 0 (от 10 2 до 10"5) и слабо намагни­чиваются внешним полем. Намагниченность обусловлена наличием нескомпенсированных спиновых моментов электронов, которые разориентированы в пространстве из-за теплового движения атомов (рис. 15.1). Под воздействием внешнего поля магнитные моменты атома получают преимуществен­ную ориентировку (парамагнитный эффект), и у кристалла появляется некоторая намаг­ниченность. К парамагнетикам относятся ме­таллы, атомы которых имеют нечетное чис­ло валентных электронов 1 (К, Ыа, А1 и др.), переходные металлы (Мо, XV, "П, Р1 и др.) с недостроенными электронными оболочка­ми атомов. Ферромагнетики характеризуются боль­шим значением магнитной восприимчивости 1 Исключение составляют Си, Ag, Аи и др., у которых диамагнитный эффект заполненных электронных оболочек преобладает над парамагнит­ным эффектом валентных электронов. Рис. 15.1. Схема ориентации магнитных мо­ментов атомов различных материалов rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу