Материаловедение

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Материаловедение

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 24 25 26 27 28 29 30... 382 383 384

	 Строение и свойства материалов 27 Рис. 1.20. Схемы краевой (а) и винтовой (б) дисло­каций гих дефектах решетки. Места, где исче­зают вакансии, называются стоками ва­кансий. Убыль вакансий объясняется их подвижностью и непрерывным переме­щением в решетке. Соседний с вакан­сией атом может занять ее место и оставить свободным свой узел, в ко­торый затем переходит другой атом. Чем выше температура, тем больше концентрация вакансий и тем чаще они переходят от узла к узлу. Вакансии являются самой важной разновид­ностью точечных дефектов; они уско­ряют все процессы, связанные с переме­щениями атомов: диффузия, спекание порошков и т. д. В ионных и ковалентных кристаллах вакансии и другие точечные дефекты электрически активны и могут быть как донорами, так и акцепторами. Это создает в кристаллах преобладание определенного типа проводимости. В ионных кристаллах электрическая нейт­ральность кристалла сохраняется бла­годаря образованию пары точечных дефектов: вакансия - ион, у которых электрические заряды имеют противо­положные знаки. Все виды точечных дефектов иска­жают кристаллическую решетку и, в определенной мере, влияют на физиче­ские свойства. В технически чистых ме­таллах точечные дефекты повышают электросопротивление, а на механиче­ские свойства почти не влияют. Лишь при больших концентрациях дефектов в облученных металлах понижается пла­стичность и заметно изменяются другие свойства. Линейные дефекты. Важнейшие виды линейных несовершенств-краевые и винтовые дислокации (рис. 1.20, 1.21). Краевая дислокация в сечении пред­ставляет собой край «лишней» полу­плоскости в решетке (рис. 1.20. а). Вокруг дислокаций решетка упруго искажена. Мерой искажения служит так назы­ваемый вектор Бюргерса. Он получает­ся, если обойти замкнутый контур в идеальном кристалле (рис. 1.22, а), пере- 50 Рис. 1.21. Дислокации в отожженном сплаве Ре + 3%А1: а — изображение дислокаций на снимке; б — распо­ложение дислокаций в фольге, х 40000 ходя от узла к узлу, а затем этот же путь повторить в реальном кристалле, заключив дислокацию внутрь контура. Как видно из рис. 1.22, б в реальном кристалле контур окажется незамкну- а) б) Рис. 1.22. Определение вектора Бюргерса БА rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу