Е |с7
(и,г)(1Е = ЛгУ - усилие, обусловленное неравномерным
нагревом
сечения выделенного участка
балки; Е ^,1'(у.2)с1Е
= Х1> - усилие, обусловленное развитием
продольных
У
пластических деформаций; Е |е7 {у,г)гй¥ = Ы\ - момент
в плоскости Х02, обусловленный нерав-
номерным нагревом сечения; Е |ег (у, г) у б/Г = М]- - момент в плоскости Х0
У, обусловленный нерав-
У
номерным нагревом сечения;
Е ^г1' (у,г)гЛЕ = М% - момент
в плоскости Х02, обусловленный раз-
у /
витием продольных пластических
деформаций; Е {у,г)ус1Е = М{' - момент в плоскости ХОУ,
обусловленный раз-
витием продольных пластических
деформаций.
Полученные уравнения (15.10)
являются универсальными в том смысле, что они справедливы для нагретых и
не нагретых балок, работающих как в упругой, так и в
упругопластической области. Но при этом, и это следует подчеркнуть,
уравнения (15.10) справедливы, если известна на любой определенный
момент нагружения вся предыстория внешнего и теплового нагружения, т.
е. до этого момента прослеживалось развитие продольных упругих,
температурных, пластических и действительных деформаций во времени от
начала нагружения во всех точках сечения выделенного участка
балки.
С этой точки зрения оценим
следующую ситуацию: балка была подвергнута внешнему и тепловому
нагружению, прослеживалась история нагружения, и в какой-то момент времени
балка остыла, а внешнее на-гружение сняли, т. е.:
Ы = 0;М/ =0;МУ
=
0\ЫТ
=0;М[ =0;М[ =0.
