Оcновы сварки судовых конструкций

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Оcновы сварки судовых конструкций

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 191 192 193 194 195 196 197... 277 278 279

	 В заключение раздела следует отметить: • вопросы распространения теплоты при сварке, носящие, скорее, рекомендательный характер, например в случаях выполнения многопроходных швов, короткими или длинными участками и др., вынесены в соответствующие технологические разделы на­стоящего учебника: • некоторые из расчетных методов, имеющих специфическое при­менение: нагрев распределенными источниками сварочного на­грева (газовое пламя), нагрев при других процессах сварки (кон­тактная, электронно-лучевая, лазерная, электрошлаковая и др.), нагрев и плавление основного и присадочного металлов при элек­тродуговой сварке и др. - в учебнике не рассматриваются; • в то же время заложенная в данном разделе теоретическая база является основой тепловых расчетов перечисленных выше слу­чаев и процессов. Рис. 13.15. График для определения мгновенной скорости охлаждения при наплавке валика на лист произвольной толщины л Скорости охлаждения \У(Т) точек плоского слоя, находящихся вне оси перемещения источника ^— ф о| (см. рис. 13.15), возрастают от \¥ = о (нулевая скорость охлаждения соответствует достижению максималь­ных температур точек у), достигают максимума и сливаются со скорос­тями охлаждения точек на оси шва ^— = 0^ Влияние ограниченности размеров изделий по ширине и длине. Это вли­яние на процесс распространения теплоты при сварке можно учесть так же, как и при влиянии ограниченности изделий по толщине (плоский слой), введением дополнительных фиктивных источников, представля­ющих отражения основного источника в ограничивающих плоскостях, которые предполагаются не пропускающими теплоту. Таким образом можно рассчитать температурные поля при сварке полос различной ши­рины и длины. На рис. 13.16 иллюстративно показан учет ограниченнос­ти изделий по ширине на процесс распространения теплоты (сварка уз­ких полос различной ширины). Наличие непроницаемых для теплоты граничных плоскостей стесняет поток теплоты, распространяющийся от источника, и повышает темпе­ратуру тем больше, чем значительнее стеснен тепловой поток. 25 Заказ №> 1398 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу