Оcновы сварки судовых конструкций
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 186 187 188 189 190 191 192... 277 278 279
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Воспользуемся решением (13.39). Частная производная по
времени |
полубесконечного тела, так и для
подвижного линейного источника в пластине. Воспользуемся решениями (13.38)
и (13.39), в которых учтем начальную температуру тела Г(),
отличную от нулевой (предварительный подогрев
тела): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Приравнивая полученное выражение
нулю, находим время наступления максимальных температур. Случаи,
когда Т(у, tmаx) = 0 или гтах -> со, интереса не представляют. Также положим, что
Ьгтях «-(такое предположение
оправдано для точек, близких к оси перемещения источника,
максимальные температуры которых теплоотдача не успевает существенно
понизить): |
Заметим, что оценка скоростей
охлаждения целесообразна только для узкой области (шов и околошовные
зоны), нагреваемой в процессе сварки выше температуры А, (для
малоуглеродистой стали А, > 850 °С). Температура же начала распада
аустенита заведомо ниже температуры А]
(Л; ~ 720 °С). Поэтому ТЦ точек из этой высоконагреваемой
области по ветвям охлаждения практически совпадают, т. е. охлаждаются с
одинаковой скоростью. На этом основании можно положить, что скорости
охлаждения точек из этой области равны скоростям охлаждения,
рассчитанным для точек, лежащих на оси шва. Также можно пренебречь
эффектом теплообмена с окружающей средой для пластины, так как время
нахождения металла в области высоких температур незначительно.
Положив г = 0, у = 0, Ь = 0, исходные формулы
приведем к виду |
|
|
|
|
|
Подставляя значение ^ в исходное
уравнение (13.39), после преобразований
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Взяв производную по времени,
получим зависимость мгновенных скоростей охлаждения от
времени |
|
|
|
|
|
|
|
|
где 0.484
=
j1-^
-
численный коэффициент; |
1 ьу\
1" - два первых члена бы- |
|
|
|
|
|
|
стросходящегося ряда функции ехр |
|
|
|
|
|
|
:exp(-z/)=|-// + ^L-iL + 21 3! |
|
|
|
|
|
Расчет мгновенных скоростей охлаждения
Выкладки, ввиду полной
однотипности рассуждений, приведем параллельно, как для подвижного
точечного источника на поверхности |
Определим время t из уравнений
(13.42)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 186 187 188 189 190 191 192... 277 278 279
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
