Оcновы сварки судовых конструкций

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Оcновы сварки судовых конструкций

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 183 184 185 186 187 188 189... 277 278 279

	 а) л 6) После преобразований получаем решение задачи ч 2пХгґ г ехр (13.38) где ^ = у2 + г1- - квадрат плоского радиуса-вектора, характеризующего отстояние любой точки тела от оси перемещения источника. 2. Подвижный линейный источник в пластине. Рассуждая аналогично, представим, что пластина толщиной 5 состо­ит из бесконечного количества узких полосок (стержней) сечением (охб) и ориентированных перпендикулярно оси перемещения линейного ис­точника (рис. 13.9, а). Линейный источник, перемещаясь в пластине, сообщает им мгновенные количества теплоты: У - - Ц—, которые распространяются только в пределах выделенных полосок, так как по сде­ланному ранее допущению все полоски в тепловом отношении изолирова­ны друг от друга: — = о Таким образом, процесс распространения тепло- „ " Ла­ты в каждой полоске идентичен действию мгновенного плоского источника в стержне, а отличается, как и в предыдущим случае, только началом дей- Рис. 13.8. Схема представления полубсскопсчного тела как пакета слое» толщиной (їх, в тепловом отношении изолированных друг от друга: а - схема полубесконечного тела; б - расчетная схема полубесконечной пластины ТОЛЩИНОЙ (ІХ как следует из рис. 13.8, я, для слоя, находящегося на расстоянии (-л) позади от источника, от начала действия в нем мгновенного источника прошло время, равное / = — (знак минус означает, что время I - поло­жительная величина). Воспользуемся решением (13.26). Согласуем это решение с расчет­ной схемой рассматриваемой задачи (на рис. 13.8, б отдельно показан выделенный слой. • Координаты х, у заменим на у, г. Соответственно квадрат плос­кого радиуса-вектора г1 = х2 + у2 заменим на г2 = у2 + г2. п _ о ^х • Ц-~с1—' где множитель 2 означает, что выделенный слой явля­ется полубесконечным, и по площади торца слоя ((1ху) [см2] теп­лообмен с окружающей средой отсутствует (поверхность полу­бесконечного тела непроницаема для теплоты). • Толщину пластины 5 заменим на толщину слоя йх. • Коэффициент температуроотдачи с поверхностей слоев примем 2а равным нулю: Ь - —- = 0. так как слои в тепловом отношении ср.у изолированы друг от друга: а;.=0. • Время г, как уже оговаривалось выше: / =—. Г 368 ствия мгновенного источника і - приз-= (),/■ = 0 Рис. 13.9. Схема представления бесконечной пластины как пакета полосок шириной (їх, в тепловом отношении изолированных друг от друга: а - схема пластины; б - расчетная схема бесконечного стержня сечением (1хн 24 Заказ № 1398 369 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу