Оcновы сварки судовых конструкций
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 178 179 180 181 182 183 184... 277 278 279
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
После преобразований решение примет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где г - плоский
радиус-вектор, характеризующий отстояние точки А от оси 02:
г2 = х2 +
у2.
Анализируя решение (13.25),
видим, что процесс распространения теплоты является двумерным (плоским),
изотермические поверхности представляют собой цилиндры с осью
02.
Частный случай: действие
мгновенного линейного источника в бесконечной пластине.
Пусть в начальный момент времени
г = 0 конечное количество теплоты () [Дж] вводится в элементарный
объем вхЛув [см3] (линейный источник) (рис. 13.4,
г).
Воспользуемся решением (13.25),
в котором: |
|
|
|
|
|
|
|
где К- пространственный
радиус-вектор, характеризующий отстояние точки А от выделенного
точечного источника с координатами (0, у', г'): Я'2 = х2+(у-уУ
+ (г-гу.
Определенные интегралы в
выражении (13.27) идентичны интегралу, рассмотренному в формуле
(13.24).
После преобразований решение
примет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
интенсивность линейного источника 0\ - —
5 |
|
|
|
где .г - абсцисса,
характеризующая отстояние точки А от плоскости У02.
Анализируя решение (13.28),
видим, что процесс распространения теплоты является одномерным
(линейным), изотермические поверхности представляют собой плоскости,
параллельные плоскости УЮ2.
Частный случай: действие
мгновенного плоского источника в бесконечном стержне.
Пусть в начальный момент времени
конечное количество теплоты (2 [Дж] вводится в
элементарный объем 6х¥ [см3] (плоский
источник) (рис. 13.4, е).
Воспользуемся решением (13.28),
в котором:
• интенсивность плоского источника (?2
= у [Дж/см2], где ^ - площадь поперечного сечения стержня,
см2;
• учтем теплообмен поверхности стержня с
окружающей средой [формула (13.21)].
Окончательное решение примет
вид |
|
|
• учтем теплообмен поверхностей
бесконечной пластины с окружающей средой [формула (13.19)].
Окончательно решение примет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где г2 = х2 +
у2.
Действие мгновенного плоского источника в бесконечном
теле
Пусть в начальный момент времени
г = 0 в плоский элемент объема, представляющий бесконечный в плоскости
Г02слой толщиной ах [см] (плоский источник), вводится теплота с
равномерной плоской интенсивностью (22
[Дж/см2 ] (рис. 13.4, д).
Применим метод источников. Можно
положить, что мгновенный плоский источник эквивалентен бесконечному
количеству мгновенных точечных источников интенсивностью (2 =
02а)''±} [Дж], расположенных в плоскости
У02. Элементарное повышение температуры от любого выделенного
мгновенного точечного источника можно определить по формуле (13.22).
Просуммировав действие всех мгновенных точечных источников, получим
решение задачи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В заключение следует отметить, что полученные решения
(13.23), |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 178 179 180 181 182 183 184... 277 278 279
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
