Оcновы сварки судовых конструкций

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Оcновы сварки судовых конструкций

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 177 178 179 180 181 182 183... 277 278 279

	 Л(.г) _20_ ср(4ка()'2 -охр АаС (13.23) где множитель 2 указывает на отсутствие половины бесконечного тела при наличии адиабатической границы. Действие мгновенного линейного источника в бесконечном теле Пусть в начальный момент времени г = 0 в линейный элемент объе­ма, представляющий бесконечную призму с бесконечно малым сечени­ем аха'у [см2] и с осью, совпадающей с осью 02 (линейный источник), вводится теплота с равномерной линейной интенсивностью (21 [Дж/см] (рис. 13.4, в). Для решения этой задачи применим метод источников. Можно по­ложить, что мгновенный бесконечный линейный источник эквивален­тен бесконечному количеству мгновенных точечных источников интен­сивностью 0 = 0,<±'[Дж], расположенных по оси §1 от -ос до +оо. Элементарное повышение температуры от любого выделенного мгно­венного точечного источника можно определить по формуле (13.22). Просуммировав действие всех мгновенных точечных источников, по­лучим решение задачи Рис. 13.4. Дсйспшс мгновенных источником теплоты: а - точечного источника в бесконечном теле: 6 - точечного источника в полубесконечном теле; в - линейного источника в бесконечном теле; / - линейного источника в пластине; 0 - плоского источника в бесконечном теле; е - плоского источника в стержне где Я - пространственный радиус-вектор, характеризующий отстояние лю­бой точки тела (например, точки А(х, г/, г)) от источника теплоты: К1 = .г2 + + */2 + 22. Решение (13.22) получило название фундаментального решения общей теории теплопроводности. Анализ этого решения показывает, что процесс распространения теплоты является трехмерным, изотермические поверхно­сти представляют собой сферы с центром в точке 0. Частный случай: действие мгновенного точечного источника на по­верхности полубесконечного тела. В предположении, что граница Х02 полубесконечного тела (рис. 13.4, б) является адиабатической, т. е. не пропускающей теплоту: = 0. - решение этой задачи будет иметь вид -хф(47М£) 2 .Е1 ср(Апаг)/2 х2+у2 |ехр (к\ (13.24) где пространственный радиус-вектор, характеризующий отстояние точки А от выделенного точечного источника с координатами (0, 0, г'): К2=х1 + у2 + (г-г})\ Определенный интеграл в выражении (13.24) подстановкой 2 (2~2')2 и = —:-сводится к известному интегралу | ехр[ч/2 У и = 2 ]* ехр[-£/2 у и = 7л. о: Л'02 ЗГ>6 :!57 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу