Оcновы сварки судовых конструкций
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 176 177 178 179 180 181 182... 277 278 279
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ности, перемещаемый в теле или по
поверхности тела прямолинейно и с постоянной скоростью. В заключение
оговорим допущения, принятые в инженерной теории распространения
теплоты при электродуговой сварке.
1. Расчетные схемы источников теплоты назначаются в
соответствии с выбранной расчетной схемой тела:
• для полубесконечного тела и бесконечного
плоского слоя -точечный источник;
• для бесконечной пластины -
линейный;
• для бесконечного стержня - плоский.
2. Теплофизические свойства металла: коэффициенты
теплопроводности А., объемной теплоемкости ср, поверхностной
теплоотдачи ат - не
зависят от температуры. Рекомендации по выбору тепло-физических величин
приведены в табл. 13.2. |
4. Структурные и фазовые превращения происходят без
выделения или поглощения теплоты.
5. За начало отсчета температуры (если она не
оговаривается) принимается исходная температура тела и окружающей
среды, равная нулю (Г0 = 0). |
|
|
13.4. МГНОВЕННЫЕ ИСТОЧНИКИ ТЕПЛОТЫ
Рассмотрим три основные схемы
мгновенных источников теплоты: точечный, линейный, плоский в бесконечном
теле.
Действие мгновенного точечного источника в бесконечном
теле
Пусть в бесконечном теле (теле,
не имеющем границ) в начальный момент времени г = 0 в объем (Ьсйуёг
[см5] (точечный источник), находящийся в точке 0
системы координат вводится конечное количество теплоты <2 [Дж]
(рис. 13.4, а).
Нас интересует изменение температуры в любой точке пространства в
последующие моменты времени Т(х, у, 2,
г), где х, у, г - координаты произвольно выбранной точки
Л.
Процесс распространения теплоты
в теле должен подчиняться дифференциальному уравнению
теплопроводности
Начальные условия: в начальный
момент времени г = 0 распределение температуры в пространстве
будет:
- в точке 0 согласно формуле
(13.5)
7\0,0,0,0) = —-> ао;
срахауа!
- в остальных точках
пространства
Г(л\у, г, 0) = 0.
Граничные условия отсутствуют,
так как тело не имеет границ. Решение этой задачи имеет
вид |
|
|
Таблица 13.2
Значения теплофизических
констант, используемых в тепловых расчетах, применительно к сварке (по
литературным данным) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Температурный
интервал,
°С |
Коэффициент
теплопроводности
Дж/см с °С |
Объемная теплоемкость Ср, Дж/см3 °С |
Коэффициент
температуропроводности
а, СМ2/С |
Коэффициент поверхностной
теплоотдачи
Дж/см2 с°С |
|
|
Малоуглеродистые и
низколегированные стали |
|
|
|
|
|
|
|
Хромс-никелевые
аустенитные
стали |
|
|
|
|
|
|
|
Алюминиевые сплавы АМг-5,
АМг-6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
| |
|
|
|
|
|
3. Граничная плоскость
полубесконечного тела и граничные плоскости бесконечного плоского
слоя непроницаемы для теплоты (адиабатическая граница). Учет теплообмена с
окружающей средой граничных плоскостей пластины и боковой поверхности
стержня возможен [см. формулы (13.19) и (13.21)].
зги |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 176 177 178 179 180 181 182... 277 278 279
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
