Оcновы сварки судовых конструкций
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 173 174 175 176 177 178 179... 277 278 279
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если положить, что коэффициент
теплопроводности X и объемная теплоемкость ф не зависят от температуры и
координат (тело однородно), то уравнение (13.10) записывается в
линеаризированном виде |
уравнению теплопроводности, но и
краевым, т. е. начальным и граничным, условиям.
Начальное условие -
задается начальное распределение температуры во всем объеме тела
в определенный момент процесса г=0, принимаемый за начало отсчета
времени:
Т(х,у,2,0) =
Т{)(х9у,г). (13.15)
Граничные условия -
отражают взаимодействие поверхности (границы) тела с окружающей
средой. В общем случае задается теплообмен поверхности 5 с окружающей
средой по закону Ньютона: |
|
|
|
|
|
|
|
|
где V / =—- + —- +—оператор
Лапласа; а---коэффициент
дх~ ду~ д!~ Ф
температуропроводности,
см2/с.
(дТ
\
Для процесса стационарной
теплопроводности I
уравнение
(13.11) примет вид
В ряде случаев уравнение
теплопроводности (13.11) можно упростить. Например, в пластине
процесс распространения теплоты двумерный, температура по толщине в
любой точке пластины одинакова, бТ
т. е. — = п- Уравнение
(13.3) примет вид
дТ
_
(с)2Т
д2т} |
|
|
|
|
|
Согласно закону Фурье [формула
(13.9)], это условие можно записать |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В стержне процесс распределения
теплоты одномерный т е
|
где ау - коэффициент
полной поверхностной теплоотдачи, Дж/см2*с,0С или
Вт/см2-°С; 7\. - температура поверхности, °С; Г() -
температура окружающей среды, °С.
Из условия (13.17) можно выделить
предельные случаи теплообмена поверхности тела с окружающей
средой:
• изотермическое условие (изотермическая
граница) представляет
предельный случаи теплообмена на поверхности при —-->
г-
т. е. когда коэффициент
теплоотдачи настолько велик, а коэффициент теплопроводности настолько
мал, что температура поверхности тела оказывается равной постоянной
температуре окружающей среды: 7\ = Г();
• адиабатическое условие (адиабатическая
граница) представляет другой предельный случай теплообмена на поверхности
при
О у
-г—> 0, когда тепловой поток через поверхность тела в
окружающую |
|
|
— -(\ С)Т -
Ал- ~ ~ ~ а
Уравнение (13.11) примет вид |
|
|
|
|
|
дТ
д2Т
1*=а^- (13Л4)
Хотя процесс распространения
теплоты в теле удовлетворяет дифференциальному уравнению
теплопроводности, которое в общем случае имеет множество решений, в
то же время решение конкретной тепловой задачи должно быть единственным.
Поэтому решение конкретной задачи должно удовлетворять не только
дифференциальному |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 173 174 175 176 177 178 179... 277 278 279
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
