Термическая обработка в машиностроении: Справочник

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Термическая обработка в машиностроении: Справочник

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 591 592 593 594 595 596 597... 759 760 761

	При одномерном температурном поле уравнение теплового потока принимает следующий вид: (2) Решение подобных уравнений при знании начальных и граничных условий, определяющих взаимодействие твердого тела с охлаждающей средой, дает воз­можность найтн характер распределения температуры для любого момента вре­мени в функции его размера и теплофизических характеристик. Однако в процессе охлаждения значения теплофизических констант изменяются в зависимости от температуры и структурного состояния. Фазовые превращения при охлаждении сопровождаются выделением теплоты, что уменьшает или приостанавливает сни­жение температуры в рассматриваемом объеме. Количество выделяемой теплоты будет зависеть от химического состава аустенита, степени его превращения и по­лучаемой при этом структуры. Коэффициент теплопроводности и удельная теп­лоемкость являются главным образом функциями структурного состояния. Совместное решение дифференциального уравнения теплопроводности для граничного и начального условий дает возможность найти решение для тел про­стейшей формы в критериальном виде [3]: (3) где 'ср — температура охлаждающей среды, °С; I — текущая температура в точке х в данное время, °С; *0 — начальная температура тела; х1Х — относительный размер; а — коэффициент температуропроводности, м2/ч; х — текущая коорди­ната; X — характерный геометрический размер: для шара и цилиндра — ра­диус, для пластины — половина толщины или полная толщина при двусторон­нем нагреве или охлаждении; а — коэффициент теплоотдачи, ккал/(мг ■ ч • °С); X —коэффициент теплопроводности, ккал/(м-ч-°С); — относитель- ное время (критерий Фурье); — критерий Био — отношение вну- треннего теплового сопротивления XIX к внешнему 1/а. В начале охлаждения Ро = 0, в конце при т -*■ оо Ро ->• сю. При определе­нии изменения температуры во времени в данной точке х, в уравнении (3) будут дзг переменных — критерии Фурье и критерий Био. Пользуясь соответствующими номограммами по известным значениям критериев Фурье и Био можно найти от­носительную температуру для центра или поверхности бесконечного цилиндра или пластины: (4) и искомую температуру I. Прн определении температурного поля цилиндрическая поковка, длина которой более пяти диаметров, рассматривается как геометрическое тело, полу­ченное пересечением цилиндра бесконечной длины и неограниченной пластины, Относительная температура для цилиндра конечных размеров определяется путем перемножения соответствующих температурных критериев. При проведенных расчетах не учитывался тепловой эффект фазовых превра­щений и принималось постоянным значение теплофизических констант в функции температуры и структурного состояния. Расчет температуры по средним для дан­ного интервала нагрева или охлаждения значениям теплофизических констант будет приводить к увеличению фактического времени достижения заданной темпе­ратуры при высоких ее значениях и, наоборот, к уменьшению при низких зна­чениях. Определение температурного поля без учета скрытой теплоты превра­щений приводит к ошибке в определении температуры в интервале фазовых пре­вращений на 10—20%. 20* 611 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу