Но если, как это имеет место
в модели на рис. 4.15, а, линии тока пронизывают диск с одной его
стороны в другую, то электрическое сопротивление диска, а в данном случае
плоскости рельефного контакта, окажется таким:
(4.20)В то же время, как было ранее
установлено (рис. 4.15, а также рис. 1.25), горячий точечный контакт
листов ограниченной толщины более точно отвечает
равенству
(4.21)Вполне естественно, что при
одинаковых d и
рр = рт равенство (4.20) дает численно большую
величину при всех практически реальных отношениях hid. Это
видно даже из схемы распределения линий тока на рис. 4.15. На верхней из
них при бесконечно протяженных деталях между измеряющими точками
падение напряжения
поскольку на левой схеме
охватывается значительно большее число силовых линий, чем на правой, да
еще и с большей их кривизной.
Изложенные соображения об
электрических контактных сопротивлениях нужны не только для
понимания, но и для расчета режимов нагрева различных по форме рельефных
контактов. Рассмотрим некоторые из них, наиболее распространенные.
Рельефные конструкции весьма разнообразны. Некоторые из них показаны на
рис. 2.27. Для расчета электрических сопротивлений теоретическая
электротехника дает следующие формулы:
(4.22)Для конструкции рельефа с
вставной расплавляемой шайбой, которая создает цилиндрическую
точку
• . (4.23)Для кольцевого
рельефа
(4.24)В формулах (4.22)—(4.24)
значение 6/9пл все же не следует принимать равным единице,
поскольку в этих формулах учитывается не только плоскость контакта,
но и пространство вокруг него с температурой заметно ниже точки плавления.
На практике имеют распространение два характерных рельефно-сварных
соединения, показанных на рис. 4.16. Первое из них — это приварка
круглых стержней или проволок к плоскости, второе — кресто-
191
