Сварка разнородных металлов и сплавов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 24 25 26 27 28 29 30... 238 239 240
|
|
|
|
рис. 10. Схема сталеалюминиевого соединения проволоку. После прохождения источника сварочного нагрева конфигурация сечения сталеалюминиевого соединения плоскостью, пер используют алюминиевую Ті_ у пендикулярной направлению движения источника, имеет форму, изображенную на рис. 10. Температура жидкого металла, заполнившего разделку, может быть вычислена следующим образом: где 7П = ¿7/0 — погонная мощность источника нагрева; V — скорость его движения; с, у —теплоемкость и плотность присадочного металла; 5 — площадь области металла, наплавленного за первый проход. Сформулируем задачу для расчета температурного поля в поперечном сечении разнородной пластины с заданной формой разделки кромок. При этом будем пренебрегать градиентами температур в направлении движения источника. Такое допущение оправдано, если скорость сварки достаточно велика, т. е. источник нагрева приближается к линейному, и температурное поле изучается в течение сравнительно небольшого интервала времени, прошедшего после заполнения разделки жидким металлом. Выберем систему координат так, как показано на рис. 10, и условимся относить индексы 1 и 2 к теплофизическим характеристикам в стали и алюминии. Тогда теплофизические свойства и начальная температура в составной пластине с учетом заполнения разделки алюминием будет зависеть от пространственных координат у и г так, как показано на рис. 10. Здесь Я3, с3у3, Т3 совпадают с соответствующими величинами в области £)2, если нижняя разделка уже заплавлена, и полагаются равными теплофизическим характеристикам воздуха при первом проходе. Уравнение распространения теплоты имеет вид Начало системы координат и расстояние Ьг (рис. 10) выберем достаточно далеко от разделки с тем, чтобы температуры на границах у = 0 и у = Ьг можно было бы считать в течение рассматриваемого периода времени совпадающими с начальными температурами, т. е. Будем считать, что теплообмен с окружающей средой на верхней и нижней поверхбостях пластины происходит по закону Ньютона, т. е. Т3 = дЛсуЭ), (6) судТ/дТ = діду (КдТ/ду) + д/дг (ХдТ/дг). (7) (8) Кд^дп\у,г£Гт = а{Т -Те), (9) 27
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 24 25 26 27 28 29 30... 238 239 240
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
