Ультразвуковая сварка пластмасс и металлов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 50 51 52 53 54 55 56... 219 220 221
|
|
|
|
скости свариваемых металлов; при сварке полимеров или использовании высоких частот — нормально (рис. 2.3, б). Для точечной и шовной сварки металлов используется система волноводов, соединенных по продольной и так называемой продольно-поперечной схеме волноводов с использованием стержня или диска, работающих в режиме изгибных колебаний [19 и др. ]. Решение для продольного волновода дано в работе [16]. Остановимся на исходных и конечных результатах этого исследования. Исходное уравнение колебаний продольного волновода для установившегося режима имеет вид V(*) + 1§$1'(*) + *(*) = Ь(2-1) где £ — амплитуда колебаний сварочного наконечника. Примем, что выходной конец — сварочный наконечник — находится под нагрузкой сварочного усилия FCB. Свяжем эту силу с эквивалентными колебательными силами, действующими в зоне сварки, посредством безразмерного коэффициента k. Тогда граничные условия имеют вид: при х = I ES2l (/)'= —k'FCB. Преобразователь жестко соединен с концентратором: при х = О Евх = £• В общем виде входное сопротивление концентратора равно отношению силы к скорости. В результате получаем 2ВХ = ES2f (0/["6(01. Опуская преобразования, которые даны в работе [16], имеем 7 _ . ES¿ [k'FCB/(ES2kl)] — №г sin kl + Ш2 cos kl(C) ^ £**-J (oN (eos kl + 68 sin kl)9 K¿ ] где ESxk/io — волновое сопротивление входного конца концентратора; N; 8ь б2; б3 — функциональные коэффициенты, зависящие от формы изменения поперечного сечения продольного волновода. Из уравнения (2.2) при ZBX = 0 получаем уравнение собственных частот волновода при нагрузке на сварочный наконечник, , равной k'FCB, ES2kl [N (б2 cos kl + 61 sin kl) ] = k'FCB. Коэффициент усиления концентратора равен отношению амплитуды смещения на выходе к амплитуде смещения на его входе, т. е. &у == £вых/£вх" Опуская преобразования, имеем , _ 1 — (б2 cos kl sin kl + Ó! sin2 kl) — '(eos ¿/ + 62 sin ¿/) Для конического концентратора, принимая Л _ (1 — N)* + (kl)*N . Л _ -(1-Лр2 . " _ 1 — N 0l ~~Ш' °2~~ klN 9 °3 ~ klN ' 53
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 50 51 52 53 54 55 56... 219 220 221
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
