Ультразвуковая сварка пластмасс и металлов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 39 40 41 42 43 44 45... 219 220 221
|
|
|
|
Одной из методических трудностей определения С (х) является правильная оценка фона, который появляется из-за намазывания при изготовлении шлифа одного материала на другой. При незначительном удалении от границы раздела свой вклад в фон вносят также отраженные электроны. У самой же границы раздела возникают трудности интерпретации результатов из-за конечного размера зонда и флуоресцентного возбуждения одного элемента другим. Чтобы исключить влияние этих факторов, применялась следующая методика: шлифы образцов пары Си—А1 с оптическим плотным контактом и не сваренные ультразвуком служили для измерения фона. Измерение фона проводили при тех же параметрах, что и сваренных ультразвуком образцов: шаге и направлении движения зонда, ускоряющем напряжении и силе тока и др. Полученные кривые С (х) графически вычитались из суммарных кривых, измеренных на изучаемой диффузионной паре. На полученных таким образом кривых С (х) (рис. 1.19, б и в) одна из крайних точек (правая) определялась чувствительностью метода, другая — около границы раздела — размерами зонда. Чтобы избежать ошибок, возникающих в связи с последним обстоятельством, обработку кривых С (х) вели, отступив от границы на расстояние 10 мкм. Отметим, что значения С при х = 0 должны соответствовать растворимости одного элемента в другом, что, как следует из рис. 1.19, б и в и диаграмм состояния для пары Си—А1, в данном эксперименте соблюдалось. При определении коэффициентов диффузии по концентрационным кривым, приведенным на рис. 1.19, видно, что мы имеем дело с неизотермическим тепловым процессом, т. е. коэффициент диффузии Д зависит от времени /. Таким образом, после ультразвуковой сварки Си—А1 были получены следующие коэффициенты диффузии: меди в алюминии Дх = 2-Ю"5 см2/с, алюминия в меди Д2 = 1,4-10"Б см2/с. Известные значения этих коэффициентов диффузии, полученные при обычном нагреве, при 500 °С соответственно составляют 2,5 X X 10~12 см2/с и 1,7-10~12 см2/с, т. е. здесь ускорение диффузии алюминия и меди при ультразвуковой сварке составляет около 107. При ультразвуковой сварке происходят сложные процессы, связанные с относительными перемещениями границы раздела, пластическим деформированием и др. Для выявления влияния ультразвука на диффузию в системе Си—А1 без элементов внешнего трения проводили следующие опыты: в медные стержни диаметром 8 мм и длиной / = Х/2 (где X — длина волны звука для соответствующей температуры) запрессовывались цилиндры диаметром 1,5 мм на различных расстояниях от свободного конца. После предварительного отжига при 420—450 °С в течение 1 ч, необходимого для образования диффузионного соединения между металлами, образцы подвергались ультразвуковому воздействию при 42
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 39 40 41 42 43 44 45... 219 220 221
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
