Технология упрочнения. Технологические методы упрочнения. В 2 т. Т. 2.
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 301 302 303 304 305 306 307... 339 340 341
|
|
|
|
Интенсивный разогрев плазмы разрядным током приводит к резкому повышению давления в канале разряда и его расширению. В первые 0,1-0,3 мкс после образования диаметр канала увеличивается до 1-3 мм со средней скоростью около 104 м/с Далее скорость расширения канала падает до уровня, определя емого начальной крутизной тока, и остается постоянной до наступления максимума тока. Плотность тока в канале разряд;! в начальный момент весьма высока (не менее 1,2 10б А/см2) По мере увеличения объема канала плотность тока постепенно уменьшается, а сила тока увеличивается. Во время быстрого расширения канала разряда в жидкости возникает ударная волна. Фронт ударной волны, сначала неотделимый от канала, спустя некоторое время (0,5-1,5 мкс) отрывается от него, так как скорость распространения ударной волны значительно выше скорости расширения канала разряда. Характернойособенностыо возникшей ударной волны является постоянство скорости ее распространения на протяжении времени существования капали разряда. Постоянство скорости фронта ударной волны объясняется передачей энегии от канала к фронту посредством малых возмущений и слабых ударных волн, возникающих на поверхности канала в результате перемешивания горячих внутренних слоев газа, содержащегося в канале, с холодными внешними слоями. Материал взрывающихся проволочек и их размеры существенным образом влияют на величину и характер выделения энергии при высоковольтном разряде в жидкости. Время от момента начала протекания тока до взрыва зависит от сечения взрывающейся проволочки. С увеличением диаметра проволочки максимум мощности электрического разряда растет, достигая некоторого оптимального значения, а затем убывает. Материал и размеры взрывающихся проволочек оказывает влияние и на гидродинамические параметры электрического разряда, в частности на давление и скорость образующейся при разряде ударной волны, что существенно сказывается на величину упрочнения. Исследование влияния на величину давления ударной волны размеров медной и константановой проволочек, значительно отличающихся друг от друга по плотности сопротивлению и энергии сублимации, показало наличие оптимальных значений длины и площади поперечного сечения проволочки, обеспеси-вающих максимальное давление на фронте ударной волны. Выявлена зависимость давления на фронте ударной волны от расстояния до центра разряда для различных длин проволочек. После излучения ударной волны расширяющийся канал разряда переходит в быстро увеличивающцюся в размерах парогазовую полость. Давление в полости, максимальное в момент ее возникновения, падает по мере расширения и становится меньше, чем в окружающей жидкости, и полость начинает сжиматься. 612 При этом давление внутри нее снова повышается и достигает Наибольшей величины в момент, когда полость приближается к своему наименьшему объему. Сжатие и расширение парогазовой Чюлости многократно чередуются в соответствии с характером Ватухающих колебаний. Таким образом, гидродинамические явления, сопровождающие Электрический разряд в жидкости, во многом сходны с аналогичными явлениями при химическом взрыве бризантного ВВ в воде. Форму фронта ударной волны можно привести в соответствие С формой рабочей полости матрицы, для чего проволоку, закорачивающую концы электродов, изгибают соответствующим образом, в результате чего разряд следует по возникшему плазменному каналу. Установлено, что для каждой величины рабочего напряжения И запасаемой в конденсаторах энергии существует оптимальная Величина межэлектродного промежутка, обеспечивающая получение оптимальной величины упрочнения. С увеличением расстояния от концов электродов до заготовки величина упрочнения уменьшается. Расстояние от канала разряда до поверхости Жидкости должно быть не меньше (1 +2,5) • (где гтах -Максимальный радиус газового пузыря). При таком расстоянии На величину упрочнения детали влияет не только первичная, но )и вторичная пульсация газового пузыря, расширяющиеся газы цыделяются через поверхность воды и повторной пульсации 'Пузыря не происходит. Ударные волны возбуждаются электрическим взрывом (одного Или нескольких) проводников, режимы которого указаны в Таблице 7.1, при параметрах разрядного контура и геометрических размерах взрывающегося проводника, приведенных в таблице 7.2. Таблица 7.1 Режимы электрического взрыва проводников |(а = 0,8 мм, Ь = 20 мм) Энергия У , Дж Напряжение зарядки конденсаторной батареи "У^, В Количество одновременно взрываемых проводников т Энергия В^, Дж Напряжение зарядки конденсаторной батареи У^, В Количество 1 одновременно | взрываемых Н проводников т В 2500 2200 1 12500 4450 2 5000 2800 1 15000 4900 2 7500 3450 2 17500 5260 2 10000 3900 2 20000 5650 3 Примечание. Емкость конденсаторной батареи С„ 1260 мкФ; начальная Индуктивность разрядного контура Ц 0,84 мкГн. 613 I
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 301 302 303 304 305 306 307... 339 340 341
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
