Механические свойства металлов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Механические свойства металлов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 92 93 94 95 96 97 98... 348 349 350

	 Рис. 47. Поле внутренних напряжений (t), преодолеваемых дисло­кацией при движении через кристалл (А, — длина волны поля на­пряжений дальнего порядка): J и 2 —поля напряжений ближнего и дальнего порядка соответст­венно Атермическая составляющая to определяется в основ­ном модулем упругости и различными параметрами состава и структуры материала, а величина ta зависит главным образом от температуры и скорости деформации. С повы­шением температуры относительный вклад ta в напряже­ние течения возрастает, хотя абсолютные значения терми­чески активируемого напряжения падают: ?п — бехр(—рГ), где В и р — константы при определенной скорости дефор­мации. С увеличением скорости деформации g^dg/di значе­ния f> уменьшаются и ta растет. Это можно понять, учиты­вая, что повышение g сокращает время деформации п, сле­довательно, уменьшает число случаев термически активи­руемого преодоления препятствий в кристалле. Силу, необходимую для пре­одоления дислокацией пре­пятствия, можно описать кри­вой С МаКСИМуМОМ ПрИ Ртах (рис. 48). Если на дислокацию длиной / действует напряже­ние ta, то соответствующая си­ла P~tabl. Эта сила меньше Ртах и недостаточна для ПреОДОЛеНИЯ ПреПЯТСТВИЯ. Но Рис. 48. Схема распределения си- ЗЯ гчрт трпмииргкгш fhrrVK-rvfi- лы' необх°дммоП для термоактнвн-5(Х счет 1ерМИЧеСКОИ фЛуК1уа- руемого преодоления барьера 95 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу