Показано,
что для меди d&3Q нм, а /.«600 мкм. Тогда
получается, что расчетный коэффициент деформационного упрочнения на I
стадии ~7,5 МПа очень близок к экспериментально наблюдаемому (7,0
МПа).
Для II
стадии Зегер использует те же предпосылки плюс образование плоских
дислокационных скоплений у барьеров Ломер — Коттрелла по трем
плотноупакованным направлениям в плоскости скольжения. Предполагается, что
упрочнение является результатом дальнодействующих напряжений от этих
скоплений, которые взаимодействуют между собой.
Если
каждое скопление состоит из п
дислокаций, число скоплений в единице объема N, а длина пути перемещения
дислокаций принимается постоянной (L), то величина произведенной
деформации g — NnL2nb.
Группы
дислокаций в скоплениях, находящихся друг от друга на расстоянии lc^\/(2NL) и2 , принимаются за
сверхдислокации при расчете напряжений. Тогда для перемещения
дислокаций через возникшее поле внутренних напряжений с учетом (28)
необходимо приложить внешнее напряжение t=Gbn/ (2л/). Число дислокаций в
скоплениях n = 2ntL/bG. Из приведенных уравнений
следует, что t/gG — const.
По
экспериментальным данным, длина линий скольжения обратно
пропорциональна сдвиговой деформации на II стадии: L = A/(g~-g'), где gr — деформация
в конце I стадии; Л — константа.
