Механические свойства металлов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Механические свойства металлов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 64 65 66 67 68 69 70... 348 349 350

	 воляют получать уравнения связи напряжения с деформа­цией. Такие уравнения можно сопоставлять с эксперимен­тальными кривыми, проверяя обоснованность используе­мых теорией положений. Рассмотрим в качестве примера выводы одной из первых теорий упрочнения за счет полей дальнодействующих упругих напряжений, предложенной Тейлором. Величина напряжения на каком-то расстоянии г от дис­локации убывает но закону t = aGb/ (2пг), где Ь — вектор Бюргерса; ос— постоянная, зависящая от типа дислока­ции. Для винтовой дислокации ос«1, для краевой ~3/г. До­пустим, что ос = 1. Если дислокаций много и они беспоря­дочно распределены по кристаллу, то результирующее на­пряжение, действующее на какую-то одну дислокацию со стороны всех остальных, будет tx = Gb/(2л/Ср), где /Ср — среднее расстояние между дислокациями. Величина /Ср оп­ределяется плотностью дислокаций р: Следовательно, Для перемещения дислокации на заметное расстояние необходимо приложить внешнее напряжение, по крайней мере равное,внутреннему напряжению t{. Представим себе теперь, что каждая дислокация перемещается на опреде­ленное расстояние L, а затем больше не двигается и L не меняется в процессе деформации. Тогда, учитывая, что из уравнения (23) плотность дислокаций p—g/bL, получим (26) т.е. параболическую зависимость напряжения от деформа­ции. Такой вывод ие согласуется с общим видом эксперимен­тальной кривой растяжения благоприятно ориентированно­го кристалла (см. рис. 31). Уравнение (26) соответствует только закону изменения t от g на III стадии деформацион­ного упрочнения. Для объяснения деформационного упроч­нения на I и II стадиях на основе теории дальнодействую­щих напряжений приходится вводить новые допущения. На­пример, по Зегеру на стадии легкого скольжения в едини­це объема кристалла содержится определенное и неизмен­ное число дислокационных источников N, каждый из кото­рых испускает при заданном напряжении определенное чис­ло дислокационных петель и средняя длина линии скольже­ния L постоянна. Рост напряжения dt является результатом увеличения числа петель на dn. Соответствующий прирост деформации 5* 67 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу