Отдельные
ячейки имеют линейные размеры порядка микрометра—-десятых долей микрометра
и разориеитиро-ваны одна относительно другой иа малые углы (менее Г).
Обычно с увеличением степени деформации ширина стенок ячеек уменьшается,
дислокационная структура в стенках совершенствуется, а угол
разориеитировки возрастает. Но средний размер ячеек меняется
слабо.
Как
видно, иа стадии множественного скольжения простой связи между
картинами линий скольжения на поверхности и дислокационной структурой
внутри образца уже нет.
При
дальнейшем увеличении степени деформации дислокационная картина
качественно не меняется. Структура же на поверхности претерпевает еще
некоторые изменения. В частности, наблюдается фрагментация полос
скольжения (см. рис. 26,г), появление волнистых линий и их
пересечение (см. рис. 26, д). Эти эффекты связывают с
интенсивным развитием поперечного скольжения винтовых
дислокаций.
Многие
дислокационные источники после такой значительной пластической
деформации оказываются «запертыми» обратными полями упругих
напряжений вокруг дислокационных скоплений, образовавшихся у
различных барьеров. Для продолжения деформации дислокации должны
либо прорывать, либо как-то обойти эти барьеры и продолжить свое
движение; при этом возможно генерирование новых дислокаций «отпирающимися»
источниками. Если бы дислокации разрушали барьеры, то это сопровождалось
бы удлинением линий скольжения на поверхности. Однако этого не
происходит. Наоборот, наблюдается дальнейшее уменьшение их длины. Отсюда
следует вывод, что дислокации обходят барьеры иа этой стадии
деформации. В случае низкотемпературной деформации, которую мы
рассматриваем, основной способ обойти барьеры — это поперечное
скольжение винтовых дислокаций (для реализации второго принципиально
возможного способа — переползания краевых дислокаций — требуются
достаточно высокие температуры). Волнистые линии скольжения на
поверхности и их пересечение, линии, соединяющие параллельные полосы (см.
рис. 26, г, д),—все это
прямые результаты поперечного скольжения винтовых
дислокаций.
Механизм
фрагментации полос скольжения в результате этого же процесса можно
представить следующим образом. Дислокации, обошедшие барьеры,
переходят в «свободные» плоскости и скользят в них, пока ие выйдут
на
