то
облегчается скольжение по призматическим {1100} и пирамидальным
плоскостям {0111} (см. рис. 24,6).
Упаковка
атомов в кристаллах с о. ц. к. решеткой не является плотиейшей. Здесь
имеется несколько типов плоскостей— {НО}, {211}, {321}—с близкой
плотностью упаковки. В каждом из о. ц. к. металлов возможно
скольжение дислокаций по всем этим трем типам плоскостей, но прц
низких температурах чаще всего «работают» системы {110} <111>. У
металлов с о.ц. к. решеткой за счет большого-числа плоскостей скольжения
возможных систем скольжения обычно значительно больше, чем у металлов
с плотио-упаковаиными решетками. Как будет показано в дальнейшем,
этот факт имеет важное значение.
В табл. 6
перечислены типы кристаллографических плоскостей и направлений
скольжения, каждый из которых есть набор конкретных плоскостей и
направлений. При установлении отдельной системы скольжения,
представляющей собой совокупность плоскости и направления, следует
помнить кристаллографическое условие принадлежности направления дайной
плоскости. Если плоскость имеет индексы [hkl], и направление (uvw)t то это условие для
кубических решеток сводится к тому, что hu+kv+lw = Q. Например,
направление [101] лежит в плоскости (111), и поэтому система
скольжения [101] (111) в г.ц.к. решетке возможна, а система [011] (111)
невозможна, так как плоскость (111) не содержит направления
[011].
Пластическая
деформация в кристалле существенно зависит от его ориентировки
относительно направления действия внешних напряжений. Наглядным и
наиболее общепринятым способом изображения ориентировки кристалла и,
следовательно, его систем скольжения служит стереографическая
проекция. Она является геометрическим плоским построением, которое
передает угловые соотношения между плоскостями и направлениями в
кристалле.
Для того чтобы построить
стереографическую проекцию кристалла, его надо мысленно заменить
кристаллическим комплексом — совокупностью плоскостей и направлений,
параллельных плоскостям и направлениям кристалла и перемещенных
параллельно самим себе до пересечения в точке, явяющейся центром
сферы проекций (рис. 25, а). Затем плоскости (или
нормали к ним) и направления комплекса проводят до пересечения со
сферой. Проекция на плоскости этой сферы со всеми следами пересечений дает
окружность, внутри которой находятся выходы нормалей к различным
кристаллографическим плоскостям (полюса плоскостей). Для кубических
кристаллов эта проекция делится на 24 элементарных стереографических
треугольника, кристаллографически совершенно идентичных (см. рис.
25,6). Трн угла каждого
