формациоиного
упрочнения при нулевой скорости возврата
(d5|/d6)|rfs/tfT=o = Л, то скорость установившейся
ползучести
(91)где
рп — плотность подвижных дислокаций; Ь — вектор Бюргерса; L — средняя длина скольжения
между двумя препятствиями; /'— среднее расстояние, которое проходит
дислокация при переползании; vm — скорость
переползания.
При
равномерном распределении дислокаций их плотность р~\/12, (92), где /
— характерный линейный размер конкретной дислокационной
структуры.
Поскольку
напряжение вокруг дислокации убывает пропорционально расстоянию от
нее, зависимость / от напряжения должна быть (93).
В
уравнении (91) характерными размерами структуры являются L и /'.
При
низких напряжениях скорость переползания дислокаций vm~S, (94).
Подставляя выражение
(93) в (92), получаем p~S'2t (95).
Поскольку
отношение L/V в уравнении (91) ие зависит от
напряжения, то после подстановки формул (95) и (94)
В (91) ПОлуЧИМ Уп.уст~53.
Деформация при высоких
температурах и низких напряжениях может быть ие связана с
перемещением дислокаций, а явиться результатом направленного диффузионного
мас-сопереноса. При отсутствии внешних напряжений преимущественного
переноса атомов в определенных направлениях не происходит. Но если
металлический кристалл находится в поле напряжений, где есть
растягивающие и сжимающие компоненты, то концентрация вакансий
оказывается неодинаковой на растянутых и сжатых поверхностях,
что вызывает направленный поток вакансий и противоположно
направленный поток атомов, в результате дающий макроскопическое
изменение формы кристалла.
Рассмотрим кубическое
зерно в поликристалле с ребром d, находящееся в плоскоиапряженном
состоянии (рис. 153). Допустим, что внутри зерна нет дислокаций, и
поэтому местами стока вакансий могут служить только его границы.
На горизонтальных границах, находящихся под действием растягивающих
напряжений 5, энергия образования вакансий понижена на величину где
Ьг — объем одного атома, а иа
вертикальных (сжатых) границах эта энергия повышена на ту же величину.
Действительно, об^
