Механические свойства металлов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Механические свойства металлов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 248 249 250 251 252 253 254... 348 349 350

	 где V[)/jt£i, fez—(I—v^/nEs, vi, v2, Eit Ег — коэффициенты Пуассона « модули Юнга материалов образца и шарика соответствен­но; # —радиус индентора. Формула (81), таким образом, определяет вид диаграммы упруго­го вдавливания шарика Р— По достижении глубины вдавливания, примерно равной половине радиуса площади контакта шарика с образцом, начинается пластиче­ская деформация, развивающаяся при увеличении Р и h. Снятие на­грузки после любой деформации сопровождается упругим восстанов­лением отпечатка W. Оно особенно велико по оси вдавливания. В результате измеряемые в обычных испытаниях остаточные раз­меры отпечатка, особенно h, значительно (на 12—25%) меньше, чем Рис. 144. Диаграммы пластического вдавливания шаро­вого индентора по М. С- Дрозду (а) и (б) no М. П. Марковцу у невосстановленного отпечатка. Величина упругого восстановления W = hn—h0Cj, где hn — полная глубина вдавливания индентора; Лост — глубина восстановленного отпечатка. Чем больше нагрузка иа иидентор, тем менее значительна доля W от Лд. На стадии пластической деформации характер зависимости P—h аналитически не установлен. Экспериментально показано, что с уве­личением нагрузки на иидентор глубина восстановленного отпечатка растет линейно (рис. 144, а). Точка при ЛОст = 0 соответствует нагруз­ке Ps, по достижении которой в центре отпечатка только начинается пластическая деформация. Величина этой нагрузки определяется пре­делом текучести (упругости) материала и соответствует ему по своему физическому смыслу. Для дальнейшего развития пластической деформации (углубления отпечатка после его упругого восстановления) необходимо повышение нагрузки относительно Ре. Это есть проявление деформационного уп­рочнения. Диаграмма Р—hoct в определенной мере аналогична диаг­раммам деформации, которые получают при статических испытаниях. Наклон прямой P—Лост характеризует коэффициент деформационного упрочнения материала tga=(P—Р«)/Лост. Если перестроить теперь «первичную» диаграмму вдавливания в координатах P—дОЛОСт (примерная площадь восстановленного отпе­чатка) или P—Dhocx, то для данного материала прн использовании разных шариков получим серию параллельных прямых, отличающихся по уровню нагрузок на величину Pa (рнс. 145,а). Прямые, относя­щиеся к разным материалам, отличаются наклоном—коэффициентом деформационного упрочнения. Естественно, что в координатах (Р— —Ps)—Dhocx для каждого материала прн любом диаметре шарика 251 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу