Механические свойства металлов

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Механические свойства металлов

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 167 168 169 170 171 172 173... 348 349 350

	 уменьшение высоты зуба, а при р>106см-2 он вообще не появляется. Резко увеличиться число подвижных дислокаций может: 3) за счет разблокировки ранее закрепленных дислокаций (отрыв от примесных атмосфер, обход частиц поперечным скольжением и т. д.); 2) путем образования новых дисло­каций; 3) путем их размножения в результате взаимодейст­вия. Последние два способа увеличения плотности подвиж­ных дислокаций могут реализоваться по всем известным механизмам: генерированием источниками Франка—Рида, границами зерен, частицами второй фазы, размножением путем двойного поперечного скольжения, рекомбинацией и т. д. В общем виде возможность возникновения резкой теку­чести в материале с малой исходной плотностью подвиж­ных дислокаций и быстрым ее увеличением в начале плас­тического течения описывается теорией Гана. Предполо­жим, что наш образец растягивается с постоянной скоро­стью деформации. Его удлинение е состоит из упругой еу и пластической еп составляющих. Скорость упругой состав* ляющей удлинения ey=S/E, где 5 — скорость изменения напряжения; £ — модуль упругости. Скорость пластиче­ской составляющей удлинения eu~bLv, где L*—общая длина подвижных дислокаций в единице объема, v—сред­няя скорость их движения. Величина v сильно зависит от действующего напряже­ния: v = KSn, причем постоянная п для металлов имеет порядок 101—102 (К—коэффициент). С учетом деформаци­онного упрочнения v — K(S—qea)n, где q = dS/dea—коэф­фициент деформационного упрочнения, a qen характеризу­ет величину напряжений, действующих на скользящую дис­локацию в результате упругого взаимодействия с другими дислокациями. По экспериментальным данным, L — Kfe^-\- +Lo, где К' и ее — постоянные; L0 — длина подвижных дис­локаций в объеме образца до начала растяжения. В результате скорость деформации e=ey-{-en=S/E-\-+bK(K'e«+L0) (S-qen)-. При упругой деформации (54) а при пластической (55) На рис. 94 показаны кривые, соответствующие уравнени­ям (54) и (55), а также суммарная диаграмма растяжения. 170 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу