Сварка взрывом в металлургии
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 55 56 57 58 59 60 61... 164 165 166
|
|
|
|
Для выяснения причин смены режимов проводилось несколько опытов по сварке взрывом пластин при одних и тех же значениях начальных параметров соударения. На рис. 32 приведены фотографии контактной "поверхности пластин после соударения в двух опытах (в остальных опытах волнообразование не происходило). Образование волн начинается в отдельных точках и постепенно охватывает всю поверхность, а смена режимов имеет явно выраженный случайный характер. Вероятность подобного перехода зависит от начальных условий и увеличивается при уменьшении углов соударения. Эти наблюдения позволяют сделать предположение, что кумулятивный режим неустойчив и при определенных условиях может переходить в волновой. Так, делая на пластинах небольшие уступы, Д/А. Дерибас '[29] показал, что волны возникают сразу эа уступом только в том случае, когда его глубина примерно равна амплитуде ожидаемых при данном угле соударения волн. Вышеизложенные соображения о механизме волнообразования позволяют качественно объяснить основные экспериментальные факты. Например, размеры бугров деформации при этой схеме должны возрастать с увеличением угла соударения и быть соизмеримы с размерами области высоких давлений. На рис. 33 приведены расчетные кривые Ли/б1=/'{7), характеризующие изменение ширины эпюр давления вдоль контактной поверхности при различных углах падения плоской струн идеальной жидкости толщиной 61 со скоростью V на абсолютно жесткую стенку. Здесь Дк — размеры области вблизи точки торможения, в которой давление Р превосходит величину Р=рх)к!2. На рис. 33 представлена зависимость Я/261 {4) от у, описываемая эмпирической формулой (20Для расчета Дк (см. рис. 19,г) использовали соотношения (44). Удовлетворительное 'оовпадеи'ие шолуширипы эшюры давления (£=^0,51), определяющей максимальную ширину впадины, с величиной Я/2 позволяет предположить, что рассматриваемая смена конфигураций течения должна происходить 'в случае, когда начальное возмущение охватывает область, соизмеримую с полушириной эпюры давления. Проанализируем этот случай более подробно. Допустим, что имеет место симметричное соударение пластин 59
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 55 56 57 58 59 60 61... 164 165 166
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
