Сварка взрывом в металлургии
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 164 165 166
|
|
|
|
рессч*(такная но формуле (28) зависимость / проходит несколько выше зависимости 2 (гм. рис. 13). Это различие можно объяснить тем что в реальных условиях сварки взрывом i'3. 1 действительно, из общих физических представлении следует ожидать менее интенсивного падения давления за фронтом дето-надмй'с уменьшением показателя адиабаты продуктов взрыва. Соответственно кривая разгона должна стать более пологой. Это подтверждается последующими опытами с применением смесей в. в. аммонита Ña 6ЖВ с аммиачной селитрой (см. табл. 1 и кривую 3 рис. 13). В данном случае кривые разгона также описываются уравнением (27), однако вместо коэффициента 1,75 принимается коэффициент К0---2,1. Таким образом, е увеличением содержания аммиачной селитры и уменьшением скорости детонации наблюдается некоторое замедление процесса разгона пластины, что свидетельствует об уменьшении показатели адиабаты продуктов взрыва. Это явление может быть связано с увеличением длительности и размеров зоны химической реакции за фронтом детонационной волны. ; Рассмотрим далее задачу приближенной опенки параметров продуктов взрыва, полагая известными траекторию и кривую разгона метаемой пластины. При этом принимаем следующие допущении: [. Разлет продуктов взрыва происходит только и направлении оси у (рис. 12), перпендикулярной к направлению распространения детонации, подобно случаю мгновенной детонации. 2. Скорость разлета продуктов взрыва со свободной поверхности заряда постоянна и равна скорости разлета продуктов взрыва в вакуум (19). 3. Плотность и давление в любой точке заданного поперечного сечения одинаков].!. Переходя к безразмерной системе координат, связанной с него-пационной волной, плотность продуктов взрыва в заданном сечении можно определить из закона сохранения масс: p0Sy^Hx)S{x),(29) где Soпоперечное сечение заряда; р(х) — плотность в. в. в заданном сечении х\ S(x) площадь поперечного сечения х. Очевидно, что S(x)^b(bu + yb9-}-0.(30) Состояние продуктов взрыва, соответствующее сечению х, реализуется через промежуток времени после прохождения детонационной полны, равный t^xb0/D.(31) За это время метаемая пластина проходит путь //, а продукты взрыва со стороны свободной поверхности заряда проходят рассто яние l^v^x.(32) Учитывая формулы (33) и (32), выражение (30) можно запи сать: 5'h[bo~[-¡f\-\-X-~v% ).(33) Я5
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 164 165 166
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
