Сварка взрывом в металлургии
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 13 14 15 16 17 18 19... 164 165 166
|
|
|
|
плотностями ра и р! и толщиной 62 и 61 (рис. 8). Следуя Гарии, допустим, что: I) детонация происходит мгновенно, и нлотиопь и н, остается при этом равной р(; '. 2) полет продуктов взрыва происходит только в направлении оси х; ' 3) метаемые тела: мгновенно приобретают скорости £1! и -4) в продуктах'. взрыва распределение скоростей линейно. Легко видеть, что линейное распределение скорости но оси х в данном случае определяется уравнением V [х) = щ -\х (у, -1"я)/6„.(7) Запишем закон сохранения импульса движения: Рх 61Ц Н °з "а н„ ) 0 (*) * --• 0.(8) 6 После интегрирования (8) и введения обозначения Н = Ро 60/р1 й1 и /"а ="; Ро 6о/рз $а(9) получаем следующее соотношение: ^-(/^са-1-2)/^(10) Закон сохранения энергии имеет вид г* о8 (х) где ¿'0 — энергия единицы массы. Проинтегрирован-(11) с учетом (7) и (9), получаем 6 Е0 (а-+Л-)^ +",(12) Решая совместно уравнения (10) и (12), определяем скорости VI и ь%\ и\ ^ Е,—----- ^ _— ; (13) 3 Нг, + (/, 12 г3 }0) гя (,\ -[2)/г! (г2 -р 2)" О"-^гЛо-г-2)^(^-1-2).(14) В интересующем пас случае метается одно тело, т. е. рзба—0, а ого-скорость на свободной границе, и уравнения (13) и (И) принимают вид п
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 13 14 15 16 17 18 19... 164 165 166
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
