Ультразвуковая сварка
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 149 150 151
|
|
|
|
Находим изменение образующей dx = Зе 013х см. 26 мм; dx, = 23 мм Для л: = 1,2, 3, . . ., lЗdXt — 5,6 мм, х0 — 46,5 мм. Эскиз такого волновода приведен на рис. 45. • Как было показано в гл. II, применение механических колебательных систем со стержнями, работающими в режиме изгибных колебаний, рационально. Эти волноводные звенья позволяют существенно увеличить технологические возможности машины — стабильность ее работы и диапазон форм свариваемых деталей. Изгибным колебаниям стержней — балок, как одному из разделов теории колебаний, посвящено значительное число работ. Рис. 45. Составной волновод: / — ступень конической формы; 2 — ступень экспоненциальной формы Этот вид колебаний фундаментально исследован Рэлеем (46]. Однако математический анализ механической колебательной системы, состоящий из преобразователя, концентратора и резонирующего стержня со специфическими граничными условиями на концах, весьма затруднен. Приемлемого решения до настоящего времени еще не предложено. Поэтому стержень, передающий энергию в зону сварки, рассматривается как отдельное звено. Для расчета собственной частоты такого однородного стержня используется уравнение собственных колебаний стержня (4) Простейшим периодическим решением этого уравнения является главное колебание, в котором у (х, f)y изменяется с течением времени по закону | (х, t) = ф (х) sin (со* + а).(5) Функция ф (х\ устанавливает закон распределения амплитуд точек оси стержня от равновесного положения (собственную форму). Каждой форме соответствует собственная частота стержня. Отбор собственных частот и соответствующих им форм осуществляется с -помощью уравнения собственных форм и краевых условий задачи. Из уравнения (4) и (5) получаем где k*= _ цш2 Ф1¥(х) -"£*ф (х) = О, (6) EJ 82
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 78 79 80 81 82 83 84... 149 150 151
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
