Ультразвуковая сварка
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 34 35 36 37 38 39 40... 149 150 151
|
|
|
|
д. ш/ск сек 10001 Были проведены весьма обстоятельные работы по анализу тепловых процессов при УЗС и математической обработке экспериментальных результатов [1, 29, 37]. В. А. Кузнецовым4 [29] предложена схема и формулы для расчета температуры, возникающей в зоне сварки. Значения температур в зоне образования соединения при сварке константана с железом представлены на рис. 19. Расчет процесса распространения тепла в период выравнивания температуры, т. е. по окончании действия источника постоянной мощности, производили по известным данным процесса теплонасыщения, применяя фиктивные источники и стоки тепла. Из рисунка видно, что расчетные кривые совпадают с экспериментальными. Поэтому предложенная в работе [29] схема и формула расчета тепловых процессов при УЗС могут быть использованы при дальнейших исследованиях процесса сварки. А. М. Мицкевичем [37] были исследованы тепловые процессы для случаев, когда относительные колебательные смещения свариваемых поверхностей не превосходили предельную величину "предварительного смещения" и когда они были больше их. Исходя из экспериментальных данных, аналитическим и численным методом на ЭВМ методом конечных разностей были найдены зависимости мощности тепловых источников от времени. Анализ этих зависимостей показал, что при отсутствии относительного скольжения соединяемых поверхностей выделение тепла в начале сварки обусловлено процессом деформирования соприкасающихся микровыступов. Тепло выделяется в результате рассеяния энергии ультразвуковых деформаций, которые испытывает металл в сплошной области соединения. При этом ввиду упрочнения металла мощность источников тепла убывает со временем (рис. 20). Используя эти материалы, А. М. Мицкевич [37], учитывая, что 90% энергии деформации переходит в тепло, оценил величину энергии, потребной для образования неразъемного соединения. Так, например, для сварки меди толщиной б = 1,0 + 1,0 мм требуется 800—1200 дж (при *ж = 1,0 сек). 0.8 Ю Рис. 20. Зависимость тепловыделения от времени сварки [37 ]: / — общее тепловыделение; 2 я 3 — тепловыделение от внешнего трения и при деформировании зоны сварки; 4 — удельная произво-* дительность источника тепла
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 34 35 36 37 38 39 40... 149 150 151
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
