Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 96 97 98 99 100 101 102... 494 495 496
|
|
|
|
плотности потока источника теплоты в направлении оси х, ô (г) — дельта-функция. Из соотношения (3.76) следует, что направление потока теплоты зависит от знака разности eaKô1 — 82G2, определяющегося соотношением те-плофизических и оптических коэффициентов. Если SjûjAg1 = Е2гг2, то тепловой поток через площадь контакта обращается в нуль, и тело 2 изменяет температуру только за счет тепла, поглощаемого от источника теплоты. Аналогичное соотношение можно получить для тела /. Если s1 = 0 (когда большой коэффициент отражения или значительное пропускание потока ЛИ одним из материалов), то 7\ (х, у, z, t) = = |7oW~*l*!ô(1 -НС!1)]! X X 4r*2erfc [| у 1/(2 VV)1; (3.77) Г2(х, у, г, 0 — qte~klX' ô (г) X X {82е-^!ДМ4^2) X X (exp 4é?,t/V— О-— 4e2a2r/2 erfc [у/(2 ]Ло^)]/[Я2 X Для е2 = 0 соотношения аналогичны. Выше отмечалось, что при. малых значениях времени распределение температуры при стыковой сварке не повторяет распределения плотности потока источника. Однако на некотором удалении у* от стыка это условие может выполняться. Найдем связь между некоторым значением координаты у*, длительностью импульса т, свойствами материала и коэффициентом сосредоточенности источника теплоты Эта связь определяется из неравенства 4éafljT " у* 4а,т. (3.79) Задаваясь длительностью т, получим область возможных значений Щ, при которых неравенства совместны. Так, для т = 1 мке ¿2 10* см-2. Увеличение т приводит к снижению кенцентрированности источника теплоты, при которой совместны неравенства. Для приведенного примера ПРИ О; я; 1 см2/с у* ж 100 мкм. Характер распределения температуры для пары тел из материалов медь — сталь иллюстрирует рис. 3.21 (масштаб по оси 7У70 — переменный). Теплофизические коэффициенты материалов принимали следующими (индекс 1 относится к меди): Яг = = 3,5 Вт/(см-К), % = 0,94 см2/с, Яя = = 0,25 Вт/(см-К), а2=0,05 см"/с, а коэффициенты отражения гг — 0,75 и г2 = 0,5, т. е. е1 = 0,25, г2 = 0,5. Из расчета следует, что максимум температуры смещается в менее теплопроводный материал (в данном случае — в сталь) и с ростом длительности воздействия потока теплоты положение максимума температуры смещается от контакта в направления стали. Поэтому, чтобы максимум температуры находился на контакте тел, необходимо смещать максимум плотности потока 90 источника теплоты в более теплопроводный материал. Большой период времени С начала нагрева. Температура контакта при у = 0 находится с помощью соотношения с" оо Г1 (х, 0, г) = £ £ Яп(В,+ X егГс Ьпт1(2кУ2)] сов (М со8 X X (6пхШупт(1+Кк)]; (3.801 Яя = Я1/Яг; /?п=2Л„(яй2),/2; В1 = 2 (1 гг)/АЯь {=1, 2; 7„ = (яя/6)2+(пт/Л)2; Ап = №„/Ь) X оо X \ ехр (— кх&) соэ (Ьпх) Ах. о Сходимость рядов выражения (3.80) следует . из асимптотического разложения функции ег!с (х) при больших X. Объемный источник. Запишем задачу в безразмерных переменных: 9 = Т/ГП; ¥о = аЛЦ}; р = Г/Г/; \ = У = г(а; р= £г2( где в качестве Тп выбрана температура предельного состояния, достигаемая при Ро—" сю в центре нормально-кругового источника теплоты на по
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 96 97 98 99 100 101 102... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
