Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 92 93 94 95 96 97 98... 494 495 496
|
|
|
|
нормально-круговым источником теплоты с учетом теплоотдачи на обратной стороне отличается от задачи о нагреве полубесконечного тела граничным условием на обратной стороне листа. Вместо условия ограниченности температуры на бесконечности необходимо сформулировать условие теплоотвода от поверхности, где 2 = = h (h — толщина листа, начало координат располагается на поверхности нагрева). В общем случае граничное условие является нелинейным, так как с поверхности нагрева происходят потери теплоты. Наиболее просто условие теплообмена на поверхности, где z = А, может быть записано в виде z — h; —X дТ/dz = atT, (3.64) где ах — коэффициент теплоотдачи, учитывающий как конвективные, так и радиационные потери теплоты. Тогда, использовав интегральные преобразования по г и можно получить решение в виде [28] 7,z,í) = -]-x K"dsD (s) J0 (sr) [Xs ch (A — z) s + V+ gt sh (h ~¿ys\__ x J Xs sh (As) -f at ch (As) 0 oo oo ds® (s Jo (soleos цп (1 — Г V z/A)+"t sin fxn (1-z/A)) h ¿JfiK/v + s2) [("!* + *) x x X sin n„ + Xpn eos ftn] Хехр[-(р-2„/Л2+"2)аП, (3.65) где цп — корни трансцендентного уравнения (х tg ц = Bi,(3.66) где Bi = aJ(X Vk) = суу X— критерий Био; (D(s)= \qj(2k)] exp (~s2/4fe). (3.67) Расчеты температуры по уравнениям (3.65) — (3.67) выполнены в работе [28] для медного листа. Если не учитывать теплоотдачу с обратной стороны листа, считая его теплоизолированным, то уравнения для температурного поля существенно упрощаются. Двухслойные материалы. Расчет температурного поля в двухслойных материалах особенно важен для тех задач, где размер зоны воздействия импульса ЛИ играет решающую роль в выборе метода соединения (например, при сварке металлов с полупроводниками), когда требуется высокая локальность нагрева, а механические воздействия по технологическим условиям недопустимы. Типичными задачами лазерной или электронно-лучевой сварки являются нагрев и проплавление многослойных материалов, т. е. материалов, те-плофизические свойства которых изменяются скачком на некоторой границе — области контактирования слоев. Идеальный тепловой контакт. Если продолжительность воздействия источника теплоты т мала, то распределение температуры по объему тела описывается закономерностями одномерной задачи теплопроводности. При продолжительности действия источника теплоты т " 10~3 с и больше и радиусе пятна нагрева ж 10~2 см необходимо решать задачи теплопроводности в пространственной постановке, поскольку гу я: ]/"ат (при а ж ж 0,1-ї-1 сма/с), т. е. радиус пятна нагрева соизмерим с глубиной проникновения теплоты в тело. Особенности пространственных за. дач заключаются в следующем [35 ]_ Пространственно-временную структуру источника теплоты описывают постоянным во времени импульсом, плотность потока которого распределена по закону Гаусса на поверхности тела. Теплофизические характеристики каждого из контактирующих материалов предполагают не зависящими от температуры; теплоотдачей с нагреваемой поверхности пренебрегают. Контактирование на границе раздела материалов может быть идеальным (равенство температур и тепловых потоков в каждой точке контакта) и иеидеальным (иа границе контакта существует скачок температуры, а тепловые потоки равны). Тогда задача о нагреве двухслойных материалов при идеальном контакте между слоями описывается
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 92 93 94 95 96 97 98... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
