Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 89 90 91 92 93 94 95... 494 495 496
|
|
|
|
Для любых моментов времени, в том числе и при / т, справедливо выражение г (о, о = Ш/(с&)] {1 — -1гУ(4а()]Е{{-гУ(4Ш)] _а,(-т)(1-т/0[1-— ехр ( — г) — г£г ( — г)]}; (3.38) г = {4а//[(1-т/0 г}]\, /О 0 I т; Для I гт. вместо (3.36) можно получить более простое выражение, воспользовавшись асиптоти-ческим разложением интегрально-показательной функции Е1 (—х) в ряд Т (О, 0 = [уУ/(с8)] {[(1 Ш)1г)\Х Хехр[-^/(4аг)]}. (3.39) Для сварки представляют интерес задачи нагрева анизотропных, например двухслойных, материалов с различными теплофизическими свойствами. Рассмотрим одномерный случай, который дает возможность проследить за основными закономерностями процесса нагрева. Постановка задачи о температурном поле при действии на полубесконечное тело, состоящее из двух слоев, источника теплоты с постоянной плотностью потока с/о при идеальном тепловом контакте между слоями имеет вид (1/%) (дТхЩ = 3*Тх1дг*; г0, пг0;(3.40) 1/сг2 дТ2Ш = д2Т2/дг^ г 0, оо г А. Краевые условия г = 0; —Я.! дТ^дг = 9„; (3.41) \1дг = Я2 оТ2Д5г; г = оо; Г. 0; г = 0; 7\ = Г, = 0. (3.42) (3.43) (3.44) Соотношения (3.42) описывают идеальный тепловой контакт между слоями с различными теплофизическими свойствами. Решение задачи, полученное с помощью преобразования Лапласа по / [32], имеет вид Ъ (г, 0 = (2% ГоЦГАх) X X \1ег!с[г/(2 ]/"&)] + + 5 (-г)"[1егГс((2лА + л=1 + 2)/(2/5?)) + -И еггс ((2ей — г)/(21А5Й)]}; (3.45) Г2 (г. О = (2^0 1/"^/^) (1 — г) X оо X 2] (-г)" 1егГс[((2л + 1)А + л=1 + (г к) \ПйадУ(2 У"а^), (3.46) где Я1/1/'а1 + Я2/кла2 ' Наибольший интерес для практических приложений представляют закономерности изменения температуры в зависимости от времени в точках на поверхности нагрева и границе рйздела слоев. Соотношения для температур в соответствующих точках, записанные в безразмерном виде, имеют вид 0 (0, /) = 7\ (0, 0/7", = = 2^Рю[1/Ул; + ОО + 22] (-гУЧегМя/УРо-)]; (3.48) 0 (А, 0 = 7"! (А, /)/Т, = = 2 ]/Ро~|1ег1с [1/(2 ^Ёо)] + ОО + 2] (-£)"[1еггс ((2п + + 1)/(2^?ь)) + + 1егк ((2л 1)/(2 \ГЪ))\\ , (3.49)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 89 90 91 92 93 94 95... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
