Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 88 89 90 91 92 93 94... 494 495 496
|
|
|
|
Используя, например, преобразование Лапласа по можно получить решение задачи в виде Т(2, /)= \AqJlcyina)1'2]} X X |ф(/-§)Г1/2ехр(-22/4а?)4, о (3.32) где с/0 — плотность потока; \ — переменная интегрирования. Рассмотрим частные случаи соотношения (3.32), соответствующие начальным стадиям нагрева при различных источниках теплоты. Остановимся на различных типах временной структуры ЛИ. Для упорядоченного режима работы лазера временная зависимость импульса ЛИ описывается соотношением (3.9). Тогда, подставив (3.9) в (3.32), получим Т(2,^д0Х^Уа{УТ \ег1с(г/2Уа1) — [2-'л-1/2] | "га [со (* £)] X X ехр(-г"/4вЕ)Г,/24Ь (З-33) где а — частота следования пичков. Первое слагаемое в соотношении (3.33) описывает нагрев полубесконечного тела непрерывно действующим источником теплоты с плотностью потока 90/2, а второе — понижение температуры, обусловленное колебательным характером временной структуры источника теплоты в (3.9). Оценка второго члена в (3.33) при различных со, г, I может быть выполнена численными методами. Для квазистационарного режима генерации импульсного лазера при / т Т (г, 0 = (2?оК"^Л)х X 1ег1с[г/(2У"5)]. (3.34) Функция гегк (х), входящая в соотношения (3.33) н (3.34), представ ляет собой интеграл от функции интеграла вероятности: со !ег!с (х) = | ег1С (х) йх = X = (1/л1/2) е-*'— хеАс(х), (3.35) и она спадает с увеличением аргумента х более резко, чем ег!с (х). Эффективная толщина теплового влияния ограничена параметром (г/2ущ) я, 1,6. (1ег1с 1,6 " Ю-2). Например, для железа (а = 0,1 см2/с) при /у = 5Ю-2 см в момент времени 0* г)1а = 2,5-10"4 с) глубина проникновения теплоты составляет около 50 мкм. Остановимся на другом предельном случае задачи воздействия источника теплоты, когда нагреваемое тело представляет собой тонкую пластику, толщина которой 8 намного меньше ее радиальных размеров. Пусть на площадку круга радиусом /у падает поток теплоты плотностью а (Г). Ввиду малой толщины пластины градиентом температуры по ее толщине в процессе нагрева можно пренебречь и считать, что распределение температуры в ней зависит только от переменной г и времени /. Решение этой задачи получено Г. Я. Дульневым и другими [13] с помощью преобразования Лапласа по /. Изменение температуры в центре пластины г = 0 в моменты времени 0 ^ г ^ т, когда действует источник теплоты, Т(0, /) = ы/(Л)] Ш ехр( г}/(Ш))] ~ [г)!(Ш)] Е1 ( п/(Ш))\, (3.36) со где £У (— х) — | ехр (— и) и-1 йи X (и 0) — функция Эйлера. Выражение (3.36) получено для функции 9 (/), имеющей вид 9(0 _/9о 0 0*т; т. (3.37) где т — длительность импульса.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 88 89 90 91 92 93 94... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
