Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 87 88 89 90 91 92 93... 494 495 496
|
|
|
|
для неподвижного источника теплоты имеет вид (дШ) (суТ) = = йЫ (ХёгайТ) + Я„ (3.26) где теплофизические коэффициенты с (удельная теплоемкость), у (плотность) и X (теплопроводность) являются функциями температуры, т. е. зависят от пространственных координат и времени; с70 — источник, действующий в объеме тела (объемный), который в общем случае также зависит от температуры. Наибольший интерес в практических случаях представляют изотропные системы, свойства которых одинаковы по всем направлениям, с постоянными теплофизическими коэффициентами, у которых объемный источник теплоты не зависит от температуры. В этом случае уравнение принимает вид (1/а) (дТШ) = АТ + с/р, (3.?7) где а = XI (су) — коэффициент температуропроводности . При воздействии ЛИ на металлы и ряд других непрозрачных материалов источник теплоты является поверхностным и в уравнении (3.27) обращается в нуль. При воздействии ЭЛ источник теплоты во многих случаях является объемным и для описания его действия следует использовать уравнение (3.27). Из числа нелинейных задач обработки материалов КПЭ наибольший практический интерес представляют задачи нагрева изотропного тела, коэффициент теплопроводности и удельная теплоемкость которого зависят от температуры. Постановка этой задачи имеет вид ХАТ + (дХ/дТ) 1(дТ/дх)* + + (дТ/ду)2 + (дТ/дг)*] — — ус (Т) (дТШ) + ?„ = 0. (3.28) Краевые условия, т. е. совокупность граничных и начальных условий, дают возможность получить однозначное решение уравнений теплопроводности. Для процессов обработки материалов КПЭ наибольший интерес представляют задачи с граничными условиями второго рода (3.29) , где плотность потока д0 на поверхности тела в общем случае является функцией не только координат, но и температуры. В большинстве практических случаев задача теплопроводности является осесимметричной, т. е. уравнение и граничные условия могут быть записаны в цилиндрической системе координат. Одномерные модели. Выяснение основных закономерностей нагрева материалов КПЭ проще всего проводить для линейного случая на одномерных моделях, справедливых при /у (Ш)1^2, Гу — радиус пятна нагрева. Это условие, очевидно, выполняется не во всех случаях воздействия источника теплоты на материалы, но существенно, что начальные стадии нагрева как импульсным, так I непрерывным источником теплоты можно рассматривать в одномерном приближении, В этом анализе не будем пока делать различия между действием на тела ЛИ и ЭЛ, предполагая, что оно имеет не качественный, а количественный характер, обусловленный разным значением параметра А для разных материалов. Уравнение теплопроводности для полубесконечиого тела в одномерном случае и граничные условия (3.29) следует дополнить граничными условиями на бесконечности (г -"со, г -*• сю) и начальным условием. Будем считать, что температура ограничена при больших г, г Т = °\г, г-*",-(3.30) Для простоты анализа примем начальную температуру во всех точках тела равной нулю;
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 87 88 89 90 91 92 93... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
