Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 80 81 82 83 84 85 86... 494 495 496
|
|
|
|
бег, см; и — ускоряющее напряжение, кВ. Кривая 3 (см. рис. 3.5) представляет собой так называемое спенсеровское распределение энергетических потерь 151]. Согласно расчетам Спенсера, одномерное распределение энергетических потерь быстрого электрона имеет максимум, положение которого зависит от порядкового номера элемента 1 и не зависит от энергии электрона Е (например, для алюминия 0,02 МэВ Е 2 Л1эВ). Кривая 4 (см. рис. 3.5) с максимумом на глубине полной диффузии соответствует модели Арчарда [48]. Согласно этой модели электроны проходят в мишени некоторое расстояние, называемое глубиной полной диффузии, не отклоняясь, а затем рассеиваются диффузно по всем направлениям. Потерю энергии н полный пробег электронов в этом случае рассчитывают по формуле Томсона-Виддингтона. Положение максимума энерговыделеяия в модели Арчарда (кривая 4) значительно отличается от более точного распределения Спенсера (кривая 3). Например, для алюминия по расчетам Спенсера Ххпях. 0,25, тогда как по данным Арчарда хтах — 0,44. Сосредоточенность распределения энергетических потерь по модели Арчарда примерно в 2 раза выше, чем по модели Спенсера. Для газовых поглотителей закон изменения плотности тока ЭЛ, найденный Ленардом [47], имеет вид / = /'0ехр(— ауи*),(3.16) где /о — плотность тока пучка, А/см2; а — коэффициент поглощения, см*/г; уи — плотность газового поглотителя, г/см3; х — толщина слоя газа, см. В области энергий 20—200 кэВ в первом приближении принимают [47] а = 2,4-106£-2 см2/г при 20 Е0 200 кэВ(±15%). Рассмотрим пространственное распределение энергетических потерь электронов, полученное методом Монте-Карло [9]. При решении задачи методом Монте-Карло сложный случайный процесс рассматривают как последовательность элементарных актов (рис. 3.7), причем кон 1=0 Рис. 3.7. Схема движения электрона в веществе по методу Монте-Карло кретные значения параметров частиц после рассеяния определяют из соответствующих распределений с помощью случайных чисел. Общая схема расчета взаимодействия частиц с веществом методом Монте-Карло включает следующие шаги: розыгрыш начальной энергии н угла падения из энергоуглового распределения источника; розыгрыш пробега до первого взаимодействия из распределения пробегов; розыгрыш вида процесса; розыгрыш энергии и угла рассеяния из распределений, соответствующих виду процесса, и т. д. В результате вычислений с помощью метода Монте-Карло Г. Е. Горелик получил пространственное распределение энергетических потерь в полубесконечном образце нз алюминия для электронов с энергией 128 и 30 кэВ, падающих нормально к поверхности тела в точку г = 0, г = 0. На рис. 3.8 представлены контуры равных энергетических потерь электрона в полубесконечной алюминиевой пластине при начальной энергии электрона 128 кэВ. Сравнение проекции полученного пространственного распределения энергетических потерь электрона на ось г/г0 (рис. 3.9, кривая /) с распределением, полученным Спенсером (кривая 2), подтверждает нх сходство, поскольку максимумы энерговыделения для обеих кривых находятся на расстоянии, равном при
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 80 81 82 83 84 85 86... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
